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手机注册爱奇艺，享受更多云服务&&& 石缝间倔强的生命，常使我感动得潸然泪下。
是那不定的风把那无人采撷的种籽撒落到海角天涯。当它们不能再找到泥土，它们便把最后一线生的希望寄托在这一线石缝里。尽管它们也能从阳光中分享到温暖，从雨水里得到湿润，但那一切生命赖以生存的土壤却要自己去寻找。它们面对着的现实该是多么严峻。
&&& 于是，大自然出现了惊人的奇迹，不毛的石缝间丛生出倔强的生命。
或者只是一簇一簇无名的野草，春绿秋黄，岁岁枯荣。它们没有条件生长宽阔的叶子，因为它们寻找不到足以使草叶变得肥厚的营养。它们有的只是三两片长长的、细瘦的薄叶，那细微的叶脉告知你生存该是多么艰难。更有的，它们就在一簇一簇的瘦叶下又自己生长出根须，只为了少向母体吮吸一点乳汁，便自去寻找那不易被觉察到的石缝。这就是生命。如果这是一种本能，那么它正说明生命的本能是多么尊贵，生命有权自认为辉煌壮丽，生机竟是这样的不可扼制。
或者就是一团一团小小的山花，大多又都是那苦苦的蒲公英。它们的茎叶里涌动着苦味的乳白色浆汁，它们的根须在春天被人们挖去作野菜。而
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马星桥，1957年12月生于北京。1982年1月毕业于（现北京科技大学）物理系，后留校任教至今。年，在职攻读北京钢铁学院和中国科学院物理研究所联合培养的硕士研究生。年，赴香港理工大学继续深造，获得博士学位后毅然返回母校继续任教。现任北京科技大学应用科学学院物理系教授，博士生导师。
马星桥个人履历
1982 年1月毕业于北京钢铁学院（现北京科技大学）物理专业并留校任教　　1986获北京钢铁学院与中科院物理所磁学室联合培养硕士　　2003年获香港理工大学博士。在北京科技大学物理系历任助教、讲师、副教授　　2004年被评为教授　　2005年任博士生导师　　，年任物理系副主任，主管教学工作　　2011年起任物理系主任[1]
马星桥研究方向
电磁介质及磁电多铁性材料在多外场作用下物理性质和畴结构的相场方法研究及实验观察　　铁磁性马氏体性质的理论和实验研究　　自旋转移力矩的开关效应和自旋进动效应的计算机模拟和实验研究非晶态合金的磁性　　电性及热稳定性　　巴克豪森效应无损检测　　相场方法计算外应力场下锆中氢化物形貌及物理性质　　铁电及多铁材料性质[1]
马星桥学术论著
1.Wang J. J; Eliseev E. A.; Ma X. Q.; Wu, P.P., Morozovska, A. N; Chen, Long-Qing, Strain effect on phase transitions of BaTiO(3) nanowires, ACTA MATERIALIA Vol 59 ,
, 2011　　2.Liu Z Wu Z Yang H Liu, Y Wang, W Ma X Wu, Guangheng, Martensitic transformation and magnetic properties in ferromagnetic shape memory alloy Ni(43)Mn(46)Sn(11-x)Si(x) INTERMETALLICS Vol 19 ,
, 2011　　3.Huang H. B.; Ma X. Q.; Liu Z. H.; Meng, F. Y.; Xiao, Z. H.; Wu, P. P.; Shi, S. Q.; Chen, L. Q.， Micromagnetic simulation of spin-transfer switching in a full-Heusler Co(2)FeAl(0.5)Si(0.5) alloy spin-valve nanopillar , JOURNAL OF APPLIED PHYSICS Vol 110 , 033913 , 2011　　4.Liu Z. H.; Ma X. Q.; Zhu Z. Y.; Luo, H. Z; Liu, G. D.; Chen, J. L.; Wu, G. H.; Zhang, X Xiao, John Q., Magnetoresistance in ferromagnetic shape memory alloy NiMnFeGa , JOURNAL OF MAGNETISM AND MAGNETIC MATERIALS Vol 323 ,
, 2011　　5.Liu Z. H.; Wu Z. G.; Ma X. Q; Wang, W. H.; Liu, Y.; Wu, G. H., Large magnetization change and magnetoresistance associated with martensitic transformation in Mn(2)Ni(1.36)Sn(0.32)Co(0.32) alloy , JOURNAL OF APPLIED PHYSICS Vol 110 , 013916 , 2011　　6.Huang HouB Ma XingQ Yue T Xiao ZhiHua, Shi SanQ Chen LongQing, Magnetization switching modes in nanopillar spin valve under the external field , SCIENCE CHINA-PHYSICS MECHANICS & ASTRONOMY Vol 54 , , 2011　　7.Liu Z Ma X Meng F et al.Magnetic and anomalous transport properties in Fe(2)MnAl, JOURNAL OF ALLOYS AND COMPOUNDS Vol 509 ,
, 2011　　8.Wu P. P; Ma X. Q.; Zhang J. X.; Chen L.Q., Phase-field simulations of magnetic field-induced strain in Ni(2)MnGa ferromagnetic shape memory alloy ,PHILOSOPHICAL MAGAZINE Vol 91,
, 2011　　9.Wang J. J.; Wu P. P.; Ma X. Q ,Chen L. Q..Temperature-pressure phase diagram and ferroelectric properties of BaTiO(3) single crystal based on a modified Landau potential , JOURNAL OF APPLIED PHYSICS Vol 108 , 114105 , 2010　　10—Li Y Ma B Chen Ning, Lu, J Wang, A Liu, L Liu, Y Wang, W Li, X Cardona, Y.; Uwakweh, O. N. C.; Rong, C Gao, J Lu, J Xu, Z Ma, X Cao, Guohui, Structural and magnetic properties of LiMn(1.5)Fe(0.5)O(4) spinel oxide , PHYSICA B-CONDENSED MATTER Vol 405 ,
, 2010　　11.-Li D.; Meng F. Y.; Ma X. Q.; Qiao, L. J.; Chu, W. Y., Molecular dynamics simulation of porous layer-induced stress in Fe single crystal , COMPUTATIONAL MATERIALS SCIENCE Vol 49 , 641-644 , 2010　　12.Wang J. J.; Meng F. Y.; Ma X. Q.; Xu M.X.;Chen L. Q., Lattice, elastic, polarization, and electrostrictive properties of BaTiO(3) from first-principles , JOURNAL OF APPLIED PHYSICS Vol 108 , 034107 , 2010　　13.Wu P. P.; Ma X. Q.; Zhang J. XChen L. Q., Phase-field model of multiferroic composites: Domain structures of ferroelectric particles embedded in a ferromagnetic matrix ,　　PHILOSOPHICAL MAGAZINE Vol 90 ,125-140 , 2010　　14.Wu P. P.; Ma X. Q.; Zhang J. X.; Chen L. Q., Phase-field simulations of stress-strain behavior in ferromagnetic shape memory alloy Ni(2)MnGa , JOURNAL OF APPLIED PHYSICS Vol 104 , 073906 , 2008　　15.Liu Ping-Li; Wang J Zhang Tong-Yi;Li, Y Chen, Long-Q Ma, Xing-Q Chu, Wu-Y Qiao, Li-Jie, Effects of unequally biaxial misfit strains on polarization phase diagrams in embedded ferroelectric thin layers: Phase field simulations, APPLIED PHYSICS LETTERS Vol 93, 132908 , 2008　　16.Guo X. H.; Shi S. Q.; Zhang Q. M.; Ma X.Q.,An elastoplastic phase-field model for the evolution of hydride precipitation in zirconium. Part I: Smooth specimen ,　　JOURNAL OF NUCLEAR MATERIALS Vol 378 ,110-119 , 2008　　17.Guo X. H.; Shi S. Q.; Zhang Q. M.; Ma X.Q., An elastoplastic phase-field model for the evolution of hydride precipitation in zirconium. Part II: Specimen with flaws　　JOURNAL OF NUCLEAR MATERIALS Vol 378 , 120-125, 2008　　18.-Li Y Gao J.; Chen N.; Liu, Y.; Luo, Z. P.; Zhang, R. H.; Ma, X. Q.; Cao, G. H., Electronic structure and physical properties of Ba8Ga16Sn30 clathrates with type-I and type-VIII structure , PHYSICA B-CONDENSED MATTER Vol 403 , , 2008　　19.Liu P Ma X Chu W Qiao Lijie, 3D phase field simulation of mechatronic couple for PZT ferroelectric ceramics, ACTA METALLURGICA SINICA Vol 44, 927-932, 2008　　Xiao Z. H.; Ma X. Q.; Wu P. P, Zhang, J. X.; Chen, L. Q.; Shi, S. Q., Micromagnetic simulations of current-induced magnetization switching in Co/Cu/Co nanopillars , JOURNAL OF APPLIED PHYSICS Vol 102 , 07　　20.-Li Y Zhang R Liu Y Chen, N Luo, Z. P.; Ma, X Cao, G Feng, Z. S.; Hu, Chia-R Ross, Joseph H., Jr.,Superconductivity in gallium-substituted Ba8Si46 clathrates , PHYSICAL REVIEW B Vol 75 , 07　　21.马星桥 焦旭 吕学文, 计算机虚拟仪器技术在巴克豪森检测仪上的应用，传感器世界, 2007年 第08期　　22.陈韫春 李丹 马星桥, 人工自旋冰中阻挫现象的研究进展 , 物理与工程 , 2007年 第06期　　隋延力 马星桥 焦旭 包小倩 周寿增, 铌对纳米晶Nd_2Fe_(14)B合金组织结构与磁性能的影响, 粉末冶金技术, 2008年 第05期[1]
马星桥科研成果
金属合金的合金相、相变及合金设计（ ），（国家自然科学基金杰出青年海外合作基金），国内负责人　　应力腐蚀机理的多层次及跨尺度关联研究() ，（国家自然科学基金重点项目）主要参加者，负责理论计算　　磁场驱动结构相变的计算机模拟及机理研究，（），（国家自然科学基金面上项目）负责人　　《凝聚态物理专题》双语教学示范课程建设，教育部，负责人[1]
马星桥获奖情况
《凝聚态物理专题》课程入选国家“双语教学示范课程”建设项目，2008年　　北京市教育先锋教学创新个人奖，2009年　　第六届北京市高等学校教学名师奖，2010年　　北京市教育先锋教书育人先进个人称号，2011年[1]
．北京科技大学数理学院 ．2011[引用日期]
企业信用信息这是什么?干什么用的?不懂不要乱说&
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扫描下载二维码电路中的品质因数是什么意思?
品质因数(Q因数)quality factor电学和磁学的量.表征一个储能器件(如电感线圈、电容等)、谐振电路中所储能量同每周期损耗能量之比的一种质量指标；电抗元件的Q值等于它的电抗与其等效串联电阻的比值；元件的Q值愈大,用该元件组成的电路或网络的选择性愈佳.编辑本段计算对于无辐射系统,如Z=R+jX,则Q =|X|/R.SI单位:1(一).Q=无功功率/有功功率谐振回路的品质因数为谐振回路的特性阻抗与回路电阻之比.在串联电路中,电路的品质因数Q有两种测量方法,一是根据公式 Q=UL/U0=Uc/U0测定,Uc与UL分别为谐振时电容器C与电感线圈L上的电压；另一种方法是通过测量谐振曲线的通频带宽度△f=f2-f1,再根据Q=f0/(f2-f1)求出Q值.式中f0为谐振频率,f2与f1是失谐时,亦即输出电压的幅度下降到最大值的1/√2（=0.707)倍时的上、下频率点.Q值越大,曲线越尖锐,通频带越窄,电路的选择性越好.在恒压源供电时,电路的品质因数、选择性与通频带只决定于电路本身的参数,与信号源无关.1是一串联谐振电路,它由电容C、电感L和由电容的漏电阻与电感的线电阻R所组成.此电路的复数阻抗Z为三个 元件的复数阻抗之和.Z=R+jωL+(-j/ωC)=R+j(ωL-1/ωC) ⑴上式电阻R是复数的实部,感抗与容抗之差是复数的虚部,虚部我们称之为电抗用X表示,ω是外加信号的角频率.当X=0时,电路处于谐振状态,此时感抗和容抗相互抵消了,即式⑴中的虚部为零,于是电路中的阻抗最小.因此电流最大,电路此时是一个纯电阻性负载电路,电路中的电压与电流同相.电路在谐振时容抗等于感抗,所以电容和电感上两端的电压有效值必然相等,电容上的电压有效值UC=I*1/ωC=U/ωCR=QU 品质因素Q=1/ωCR,这里I是电路的总电流.电感上的电压有效值UL=ωLI=ωL*U/R=QU 品质因素Q=ωL/R因为：UC=UL 所以Q=1/ωCR=ωL/R电容上的电压与外加信号电压U之比UC/U= （I*1/ωC）/RI=1/ωCR=Q感上的电压与外加信号电压U之比UL/U= ωLI/RI=ωL/R=Q从上面分析可见,电路的品质因素越高,电感或电容上的电压比外加电压越高.电路的选择性：图1电路的总电流I=U/Z=U/[R2+(ωL-1/ωC)2]1/2=U/[R2+(ωLω0/ω0-ω0/ωCω0)2]1/2 ω0是电路谐振时的角频率.当电路谐振时有：ω0L=1/ω0C所以I=U/{R2+[ω0L(ω/ω0-ω0/ω)]2}1/2= U/{R2+[R2(ω0L/R)2](ω/ω0-ω0/ω)2}1/2= U/R[1+Q2(ω/ω0-ω0/ω)2]1/2因为电路谐振时电路的总电流I0=U/R,所以I=I0/[1+Q2(ω/ω0-ω0/ω)2]1/2有：I/I0=1/[1+Q2(ω/ω0-ω0/ω)2]1/2作此式的函数曲线.设(ω/ω0-ω0/ω)2=Y曲线如图2所示.这里有三条曲线,对应三个不同的Q值,其中有Q1>Q2>Q3.从图中可看出当外加信号频率ω偏离电路的谐振频率ω0时,I/I0均小于1.Q值越高在一定的频偏下电流下降得越快,其谐振曲线越尖锐.也就是说电路的选择性是由电路的品质因素Q所决定的,Q值越高选择性越好.编辑本段提高品质因数的措施①根据工作频率选择绕制线圈的导线.低频段工作的电感线圈应采用漆包线等带绝缘的导线绕制.对于工作频率在几十千赫至两兆赫之间的电感线圈,应采用多股绝缘导线绕制,以增加导体有效截面积,减少集肤效应的影响,可使Q值提高30%-40%.对于工作频率高于2MHz的电感线圈,应采用单股粗导线绕制,导线的直径一般在0.3-1.5mm之间.②选用优质骨架,减少介质损耗.通常对于要求损耗小、工作频率高的电感线圈,应选用高频陶瓷、聚四氟乙烯、聚苯乙烯等高频介质材料做骨架.对于超高频工作的电感线圈,可用无骨架方式绕制.③选用带有磁心的电感线圈.电感线圈中带有磁心时,可使线圈圈数及其电阻大大减少,有利于Q值的提高.④合理选择屏蔽罩的尺寸.线圈加屏蔽罩后,会增加线圈的损耗,降低Q值.因此,屏蔽罩的尺寸不宜过大和过小.一般来说,屏蔽罩直径与线圈直径之比以1.6-2.5为宜,这样可使Q值降低小于10%.[1]
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在交流LC电路中才讲品质因数，就是电路谐振时，电感或电容两端的电压（LC串联）或电流（LC并联）与电源电压或电流的比值。
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