布里渊区角顶附近的费米面的计算
一、引言 作者之一曾在1948年指出〔‘’,在导体中靠近布里渊区角顶的费米面具有特殊的凝聚和破缺效应。这种效应有可能导致电子气的相变。因此,有必要对此角顶附近的电子分布作更深入的数值计算,研究费米面的特征。在计算中同时考虑晶格的周期场和电子(自旋平行)的交换能。为了具体化,我们以铝金属为实例进行计算。 计算方法是从角顶开始,将电子放入角内一层一层的等能量费米面,各方向射线上的k波矢量值不相同。用变分法求出角顶近旁单电子Bloch波及其能级。然而加入电子间的交换能计算费米面上电子的能量;由上一层的费米面确定出下一层加上去的费米面。晶格周期场采取Heine所给值。 计算结果给出不同波矢量组的费米面;费米面上电子能量,费米面电子数。费米面不呈球形而是有几个极大和极小的扭曲面,中间突出,在边界上低平。当波矢量增大时,扭曲程度缩小。电子能量先变小然后到极小值,之后便急速上升。在极小时,电子密度达到10”个/cm‘的量级,相当于有相关长度1...&
(本文共12页)
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自从 1911年荷兰著名物理学家 Onnes发现了金属的超导电性以后,固体在低温下的物理特性引起了人们的广泛重视.由于第一次世界大战而不得不中断的研究工作,在二十年代初很快就恢复了起来.由Onnes 一手创建的莱顿大学低温实验室,成为当时世界上最著名的低温实验中心. 1926年,25岁的苏联学者列宁格勒工学院毕业生舒伯尼科夫来到了莱顿,在著名的德哈斯教授指导下工作.德哈斯十分尝识他过去在生长单晶方面显示出的才干,让他在实验室里负责高纯度铋单晶样品的制作.经过几年的努力,他们终于得到了高质量的样品,纯度高,缺陷少.干是,在德哈斯的指导下,他开始研究这些单晶样品在低温下的电学性质.出乎意料的是,在磁场中铋单晶的电阻(磁致电阻)并不是如前人观察到的那样平滑地变化,而是呈现一种如图1所示的反常的振荡特性.1930年10月出版的《自然》杂志,刊登了他和德哈斯的文章:((单晶电阻在磁场中变化的一个新现象沪‘,第一次正式报告了固体中的量子振荡...&
(本文共6页)
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一、引言 原子核是否存在三轴形变?这是原子核高自旋态研究中普遍关心的问题之一推转模型的理论计算以及对实验能谱的分析都没有充分的证据证明原子核基态具有稳定的三轴形变。工.Hamamot。认为:能谱数据可以用多种方式进行解释川,因此仅依靠能谱数据并不能说明原子核是否存在稳定的三轴形变,并进一步指出‘2一‘’:实验上观察到的奇A核yrast态之间八I二1的电四极跃迁几率的显著signature依赖性是核具有三轴形变的一个明确证据.人们迫切地希望获得系统的电磁跃迁数据,由于技术上的困难,这一领域的实验尚处于开始阶段,但是最近几年已取得了一些重要的进展【‘一7〕.我们巳经指出【8’:核心的十六极形变,转动哈密顿量中的二级柯里奥利作用对△I二1的EZ跃迁的signature依赖性有着不容忽略的影响,这给确定原子核是否具有三轴形变进一步带来了困难. 本文的目的在于研究奇A核yrast态之间△I=1的EZ跃迁几率的signature依赖性同费米...&
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1引言 布里渊区和费米而是固休物理学中两个常用的重要概念。在许多问题如晶格衍射、晶格振动、能带理论、元激发谱以及晶格电子的输运等等的研究中,它们均起着极其重要的作用,因此,深刻地阐明和研究它们有着极为重要的意义。但是,相当一部分固体物理学教材未能详细阐述其物理意义,使读者难于理解和把握它们的实质。本文试图在这方面作一些探讨,并在此基础上解释了合金中的结构相变问题.2布里渊区和费米面 由于晶格的平移对称性,晶格中的f包一子波函数可用布洛赫函数表示。可以证明相同能带上,波矢k,+l‘f十从(风为倒格矢)的波函数是等价的问题通过傅立叶变换到倒格子空间中来研究显得更为方便。子空间中定义的。2.1布里渊区 布里渊区在倒格子空间中,是由界面 2万·风+武一0(,)〔’〕,使得固体物理学中的许多布里渊区和费米面就是在倒格 /d万C·,件 之l h二__.曰_ K.尸。 /,a 南人才一2之 所构成的区域⑦.若令构成布里渊区边界的界面(1)上任...&
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自从2008年日本Hosono研究小组在掺杂的La Fe As O(1111)样品中发现具有转变温度为26 K的超导电性以来,铁基高温超导电性一直是凝聚态物理中研究的热门课题[1-6].与铜氧高温超导体类似,铁基超导体也拥有层状结构,它的超导电性来自Fe-Fe平面内传导电子的配对.不同于铜氧超导体中位于Cu-Cu平面内的氧原子,每个原胞中的2个配体As(Se)原子分别位于铁平面面心的上、下方.明显地,在铁基超导体的表面层,上、下方配体原子是不对称的.这在解释扫描遂穿实验(STM)中起着重要作用.角分辨光电子能谱(ARPES)已揭示铁基超导体存在围绕Γ(0,0)点的2个空穴型费米面(α,β)和围绕M(π,π)点的2个电子型费米面(γ,δ)[7-15].因此,铁基超导体是极其复杂的、具有混合型费米面的多带超导体.起初对铁基超导的研究仅局限于Fe-Fe平面,提出了所谓的未折叠两轨道、三轨道和五轨道模型[16-18].这些理论模型都没有...&
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在当前的固体物理学教材中 ,对费米面构造都没有详细阐述 ,致使学生在学习过程中遇到一些困难 ,本文中 ,笔者全面系统地描述了费米面的构造以及与布里渊区 (布氏区 )的关系 .费米能级是电子占有态和未占有态的边界面 ,在三维空间中费米能级就是 k空间中能量为 EF 的曲面 ,即 E=EF( k) =C所构成的曲面为费米面 .k空间中被充满区域的总面积仅仅依赖于电子浓度 ,而费米面的形状依赖于点阵的相互作用 .费米面附近的电子对金属的性质有重要影响 ,如金属的电子比热、电子的脱出功、金属电导等主要决定于费米面附近的电子 ,有人甚至把金属定义为具有费米面的固体 [1] .显然了解和掌握费米面的概念以及距布氏区边界多远的问题是对金属中电子的物理特性获得深刻理解的根本问题 .图 1　二维正方格子自由电子气费米面图 2　二维正方格子布氏区的 1 /81　二维正方格子自由电子气费米面的构图方法为了弄清费米面 ,首先需要画出前几个布氏区 ,在 ...&
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传真：010-请教如何画能带图？
请教如何画能带图？
看到前面有人请教如何画态密度图，从中学到不少，非常感谢发这个帖子 p.k.g及其回帖地大侠们，由于刚学习vasp，我也想请教一下如何画能带图，在这先谢谢大家了。
我想一般地步骤应该也是这样吧：
第一步，就是对研究体系进行驰豫，得到稳定的结构和体积。
第二步，就是进行静态计算，获得电子密度等
第三步，非自恰计算获得 EIGENVAL
不知后两步怎么设置INCAR参数，希望大家指导，
从EIGENVAL 提取数据 可用相应的程序处理一下 也可以自己写个程序处理。。。
得到了输出文件后怎么做图啊？
优化计算,主要是ISIF参数选择及原子弛豫NSW=60;
静态自洽计算,NSW=0,ISIF为默认值;
能带和态密度的计算都是非自洽计算,建立在自洽计算得到的电荷密度基础上,ICHARG参数由原先的值2改为11,ISTART=1,能带的KPOINTS文件得变动一下,选择布里渊区高对称点取向,一般情况下是Line Mode形式;
至于以上计算的IBRION设置问题,根据实际不同的材料体系的性质及所需计算方式大致是可以判断设置成什么参数的.
以上拙见,仅供参考!
基本的设置是这样，在第二部时，ISTART=1,ICHARG=2,IBRION=-1,NSW=0并增加k点求dos
第三步，ICHARG=11，IBRION=2,NSW=10,并且在kpoints中用Line模式选取高对称点，好了，
其他的还要深究，我就不太懂了，这样肯定能得到能带
好像还要考虑ismear的设置吧
同意楼上的
楼上地，第三步应该有些问题吧？
什么问题？请指教！哪里差了？
我觉得2楼的求DOS就有问题， 应ICHARG=11
求能带 不如设为ICHARG=2君，已阅读到文档的结尾了呢~~
布里渊区与能带,光学晶体局域态
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