群速度色散-学术百科-知网空间
群速度色散
群速度色散
group velocity dispersion理论物理著作。著者艾 ·索末菲 (Arnold Sommerfeld,),德国人,物理学家、教育...第3章色散理论，介绍了电子的紫外共振，离子的红外共振、反常色散、偏振面的磁玻旋转，着力阐述了相速度及群速度的概念及物理
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本文通过数值模拟分析了条形SOI光波导的群速度色散和亚皮秒脉冲信号的动态特性.与弱限制波导不同,条形SOI光波导的群速度色散主要取决于波导色散而非材料色散,所以可以通过几何参数控
利用平面波展开(PWE)法分析了慢光在由介质柱和空气背景构成的二维三角晶格光子晶体耦合微腔波导中的传播特性。数值模拟结果表明:随着缺陷腔之间距离的增大,导模的群速度减小很快;兼顾
研究了具有线状缺陷的三角晶格光子晶体波导中慢光的传播特性,设计了一种新的具有低群速度低色散的波导结构,并对其进行了数值模拟分析.通过增大光子晶体的空气柱半径及改变与波导相邻的第一
基于动量守恒和光参变过程中的三波耦合波方程,和负单轴非线性光学晶体CsLiB6O10的色散方程,研究了在光参变效应中超短激光脉冲由于群速度色散引起的展宽和形变。数值模拟显示,在超
利用几何光学的方法分析推导了啁啾脉冲放大技术中几种典型光栅展宽器的群速度色散 ,给出了解析表达式。结果与Martinez用Fresnel Kirchhoff积分方法获得的群速度色
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提出了一种研究啁啾型周期极性铌酸锂晶体 (CPPLN)中非线性群速度色散的简单方法。发现不仅谐波可以获得色散 ,而且在一定条件下基频光也可以在CPPLN中获得色散。讨论了CPPL
文章从描述光脉冲在光纤中传输所满足的基本方程出发,得出了展宽因子的表达式,详细研究了群速度色散对无啁啾双曲正弦高斯脉冲和啁啾双曲正弦高斯脉冲在光纤中传输特性的影响.研究结果表明,
基于高功率激光系统前端全光纤脉冲整形系统输出的脉冲特性,以两路脉冲堆积为例,理论分析并讨论了光纤中群速度色散的作用,提出了分离距离的概念,得出了整形脉冲时间调制周期、瞬时频率,以
介绍了SC谱的产生机理,并通过数值计算具体分析和比较了各种光纤中高阶群速度色散(GVD)对SC谱产生的影响。结果表明:二阶GVD为正的光纤中,三阶GVD不利于平坦SC谱的形成;在
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为了验证理论分析，设计了射频调制法测试介质膜滤波器群速度延时的实验装置。
To validate the theoretical analysis, a test system for group velocity delay was set up based on RF modulation.
与自然梯度法盲抽取相比，粒子群法抽取精度更高，收敛速度更快，实例仿真表明了算法的有效性和优越性。
Compared to the natural grad algorithm, the PSO method is better in accuracy and Convergence speed…So the method of PSO is more advance.
采用付里叶变换法得到了只有群速度色散效应或自相位调制效应时皮秒脉冲啁啾的解析解，利用数值法模拟了色散缓变光纤中皮秒脉冲啁啾演变过程。
Under the combined effects of group-velocity dispersion and self-phase modulation, the step Fourier method can be used to simulate the propagation of initial chirped Gaussian pulses inside fiber.
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群速与相速 无线电波在介质中传播时,如果该介质的介电常数ε与频率无关,波的传播速度也与频率无关,这种介质称为非色散介质；与此相反,如果介质的ε或传播速度v与频率有关,则称为色散介质.单色波传播速度的公式是从等相面的传播导出的,因此称为相速.相速度：单一频率的正弦电磁波波的等相面（例如波峰面或波谷面）在介质中传播的速度v=c/n,c为自由空间中的光速,n为介质对该频率电磁波的折射指数.实用系统的信号总是由许多频率分量组成,在色散介质中,各单色分量将以不同的相速传播,因此要确定信号在色散介质中的传播速度就发生困难,为此引入群速的概念,它描述信号的能量传播速度.对于电离层（地球大气由下往上分为对流层、平流层、电离层、磁层）,因折射指数n〈1,所以无线电波的相速度大于光速c,这一结论和相对论的理论并不矛盾,因为相速度只代表相位变化的快慢,并不代表电磁波能量的真正传播速度.群速则总小于自由空间的光速c.群速度：许多不同频率的正弦电磁波的合成信号在介质中传播的速度.不同频率正弦波的振幅和相位不同,在色散介质中,相速不同,故在不同的空间位置上的合成信号形状会发生变化.群速是一个代表能量的传播速度.以下内容摘自《高等光学》 赵建林编 国防工业出版社出版 （16页） 单色平面波的等相面与相速度：波矢量k与位置坐标矢量r的点乘kr反映了电磁波在空间传播过程的相位延迟大小,故通常将kr=常数的空间点的集合称为等相（位）面.等相面沿其法线方向移动的速度vφ称为相速度.显然平面波的等相面在空间是一簇平行平面,且与波矢量k方向处处正交,故其相速度vφ的方向与k相同.由此可见,平面波的相速度就是波动方程中出现的光速v,不过需要注意的是,只有在各向同性的均匀介质中,光速才和相速度相等.（27页） 群速度与相速度：由波动方程所确定的光波速度v=v/n,反映了光波波面相位的传播速度.由于色散的存在,在同一介质中传播的不同频率的光波具有不同的相速度,也就是说,同一光信号所包含的不同光谱成分在色散介质中不能同步传播.这样就出现一个问题,当我们在距离光源较远的空间某点观察来自该点发出的光信号时,在同一时刻接收到的不同频率的光信号实际是光源在不同时刻发出的.现假设某个沿z轴方向传播的光信号由两种频率成分的单色平面波组成,两光波的振幅和振动方向相同,其在空间某点（t时刻）的光振动可分别振动为：若取△ω=（ω2-ω1）/2,△k=（k2-k1）/2,ω0=（ω2+ω1）/2,k0=（k2+k1）/2,分别表示两单色光波的圆频率、波数差、平均圆频率和平均波数,.可见合振动是一个受△ω低频调制且平均频率为ω0的复色平面波.随着该平面波以相速度ω0/ k0向前传播,调制波也以△ω/△k的速度向前优越传播.该速度反映了光波能量度的传播速度,故称之为光波在色散介质中的群速度.并表示为vg.为示区别,常常又将相速度用vP表示.显然,当频差△ω很小时,群速度实际上就是时间圆频率对空间圆频率（波数）的导数.由（1）式与（2）式可以看出：在色散介质中,群速度不等于相速度（dvp/dλ≠0,vg≠vp）,并且在正常色散区域 （dvp/dλ＞0,dn/d λ＜0）,群速度小于相速度（vg＜vp）；在反常色散区域（dvp/dλ＜0,dn/d λ＞0）,群速度则大于相速度（vg＞vp）.只有在无色散介质或真空中（dvp/dλ=0,dn/d λ=0）,群速度才等于相速度（vg=vp）.以下内容摘自《电磁场与波》 西安交通大学出版社,版 冯恩信编著 142页 根据电磁波在空间传播时相位不变点的轨迹可以计算相信变化的速度,即相速.在理想介质中,电磁波的相速仅与介质参数有关.
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自相位调制和群速色散的问题
大家好，我想咨询一下自相位调制和群速色散的问题，为什么群速色散会是脉冲展宽，而自相位调制会是脉冲变窄？然后两者平衡，出现光弧子？谢谢
谢谢你，你说的很专业，谢谢，一朵小红花表示感谢
谢谢你的详细解答
你好，请教：
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脉冲光很容易产生SPM，
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【求助】群速度与色散的关系；
群速度可以反映色散吗？还是相速度反映色散啊？谢谢
支持这样的说法
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