A点标高+A点标尺读数-B点标尺读数=B点标高A点为已知标高点或甲方给出的标高点,B点为待测定点

能否留个联系方式.我好报价给你.液压剪板机.折弯机. 再问： 加QQ

长度=长度1+长度2+【3.14*（乘）夹角】/（除）180度*【内角半径+系数可选0.35——0.45*（乘）板厚】

根据板厚折一刀总尺寸扣1mm,刀数多就以此类推.折弯长度折好是25的话,靠模定24.50mm折好刚好是25.

在折弯变形过程中,折弯圆角内侧材料被压缩、外侧材料被拉伸,而保持原有长度的材料呈圆弧线分布（图中的虚线）.这个圆弧所在位置是钣的材料力学中性线,这就是用来计算展开长度的线.它不可能超过钣厚的几何形状的1/2处.系数K就是对材料中性线位置的计算系数.在线性展开方式下,K决定了计算折弯圆角部分结构（任何可以得到这种形状的特

折6毫米厚Mn板长4米的一般需要400T/40000的折弯机 再问： 怎么算出来的？还是根据实际经验 再答： 规律计算加实际经验，一般情况下6mm厚4m长的板材加工只需要200T/400的折弯机就可以了，但是Mn板的强度相当于普通板材强度的1.5倍~2倍，若是经常加工6*4000mm的Mn板，最好选400T/400的折

你给的信息不全,比如支座形式.我以下的计算假设的是两端铰支.首先,是工字型截面计算,包括平面内弯曲,也就是沿着腹板（工字一竖方向）弯曲的梁的截面极惯性矩的计算和平面内,及垂直与腹板弯曲的截面极惯性矩的计算,其次截面的最大弯曲应力出现的点的位置,平面内弯曲是腹板和翼缘的交界处,平面外弯曲是翼缘的最外侧,然后就是计算了.（

最少也需要63T的折弯机,要不折弯力达不成,安徽东海机床是专业生产折弯机的厂家./

弯性管道方面的展开放样下料建议在电脑上用这个软件钢构CAD那是很简单的事啊

别马后炮,你把分数加起来再说!1.2的板厚一道弯减2.0!

你们那个都是普通加工 做门什么之类的 看你要质量好点的 还是一般的很多人都用贝利 广船 这两个就好点普通的就南通之类的

没有弹力系数（k）吗?F＝kΔl 再问： 额 你想说的是F=kx 吧，这个K,我不知道怎么计算呢。。。。 再答： K是弹簧的属性，和弹簧的粗细，材质有关。一般都会给的。 不然你用弹簧竖直吊一个1kg的砝码，静止后测出弹簧的形变量，那就是弹力为1N是的弹簧形变量。弹性限度内，弹力和形变量成正比，50mm-30mm=20m

你要怎么看,各有各的价值,要根据机器型号,功能,如果是电液伺服器,你想要三缸都没有,

无缝钢管理论重量公式：W=（外径-壁厚）*壁厚*0.02466此为无缝钢管一米的理论重量计算公式

    材料力学的任务变形固体的基本假设外力及其分类内力、截面法及应力的概念变形与应变

    二、基本概念1、构件：工程结构或机械的每一组成部分。（例如：行车结构中的横梁、吊索等）

    弹性变形—随外力解除而消失塑性变形(残余变形)—外力解除后不能消失

    强度、刚度、稳定性是衡量构件承载能力的三个方面，材料力学就是研究构件承载能力的一门科学。

    三、材料力学的任务材料力学的任务就是在满足强度、刚度和稳定性的要求下，为设计既经济又安全的构件，提供必要的理论基础和计算方法。

    若：构件横截面尺寸不足或形状不合理,或材料选用不当___不满足上述要求,不能保证安全工作.若：不恰当地加大横截面尺寸或选用优质材料___增加成本,造成浪费

    研究构件的强度、刚度和稳定性,还需要了解材料的力学性能。因此在进行理论分析的基础上，实验研究是完成材料力学的任务所必需的途径和手段。

    四、材料力学的研究对象构件的分类：杆件、板壳*、块体*材料力学主要研究杆件

    等截面杆——横截面的大小形状不变的杆变截面杆——横截面的大小或形状变化的杆等截面直杆——等直杆

    在外力作用下，一切固体都将发生变形，故称为变形固体。在材料力学中，对变形固体作如下假设：1、连续性假设：认为整个物体体积内毫无空隙地充满物质灰口铸铁的显微组织球墨铸铁的显微组织

    2、均匀性假设：认为物体内的任何部分，其力学性能相同普通钢材的显微组织优质钢材的显微组织

    3、各向同性假设：认为在物体内各个不同方向的力学性能相同（沿不同方向力学性能不同的材料称为各向异性材料。如木材、胶合板、纤维增强材料等）

    4、小变形与线弹性范围认为构件的变形极其微小，比构件本身尺寸要小得多。

    如右图，δ远小于构件的最小尺寸，所以通过节点平衡求各杆内力时，把支架的变形略去不计。计算得到很大的简化。

    外力：来自构件外部的力（载荷、约束反力）按外力作用的方式分类体积力：连续分布于物体内部各点的力。如重力和惯性力表面力：分布力：连续分布于物体表面上的力。如油缸内壁的压力，水坝受到的水压力等均为分布力

    集中力：若外力作用面积远小于物体表面的尺寸，可作为作用于一点的集中力。如火车轮对钢轨的压力等

    按外力与时间的关系分类静载：载荷缓慢地由零增加到某一定值后，就保持不变或变动很不显著，称为静载。载荷随时间而变化。如交变载荷和冲击载荷

    内力：外力作用引起构件内部的附加相互作用力。求内力的方法—截面法(1)假想沿m-m横截面将杆切开(2)留下左半段或右半段

    1.位移2.变形取一微正六面体两种基本变形：线变形——线段长度的变化

    轴向拉伸与压缩的概念和实例轴向拉伸或压缩时横截面上的内力和应力

    直杆轴向拉伸或压缩时斜截面上的应力材料拉伸时的力学性能材料压缩时的力学性能失效、安全因数和强度计算轴向拉伸或压缩时的变形轴向拉伸或压缩的应变能拉伸、压缩超静定问题温度应力和装配应力应力集中的概念剪切和挤压的实用计算

    作用在杆件上的外力合力的作用线与杆件轴线重合，杆件变形是沿轴线方向的伸长或缩短。

    (3)将弃去部分对留下部分的作用用内力代替(4)对留下部分写平衡方程求出内力即轴力的值

    由于外力的作用线与杆件的轴线重合，内力的作用线也与杆件的轴线重合。所以称为轴力。3、轴力正负号：

    §2.2轴向拉伸或压缩时横截面上的内力和应力杆件的强度不仅与轴力有关，还与横截面面积有关。必须用应力来比较和判断杆件的强度。

    在拉（压）杆的横截面上，与轴力FN对应的应力是正应力?。根据连续性假设，横截面上到处都存在着内力。于是得静力关系：

    §2.2轴向拉伸或压缩时横截面上的内力和应力观察变形：横向线ab、cd仍为直线，且仍垂直于杆轴线，只是分别平行移至a’b’、c’d’。

    平面假设—变形前原为平面的横截面，变形后仍保持为平面且仍垂直于轴线。

    从平面假设可以判断：（1）所有纵向纤维伸长相等（2）因材料均匀，故各纤维受力相等（3）内力均匀分布，各点正应力相等，为常量

    该式为横截面上的正应力σ计算公式。正应力σ和轴力FN同号。即拉应力为正，压应力为负。

    实验表明：拉（压）杆的破坏并不总是沿横截面发生，有时却是沿斜截面发生的。

    力学性能：在外力作用下材料在变形和破坏方面所表现出的力学特性。一试件和实验条件

    材料在卸载过程中应力和应变是线性关系，这就是卸载定律。材料的比例极限增高，延伸率降低，称之为冷作硬化或加工硬化。

    四其它材料拉伸时的力学性质对于没有明显屈服阶段的塑性材料，用名义屈服极限σp0.2来表示。

    对于脆性材料（铸铁），拉伸时的应力应变曲线为微弯的曲线，没有屈服和径缩现象，试件突然拉断。断后伸长率约为0.5%。为典型的脆性材料。

    σbt—拉伸强度极限（约为140MPa）。它是衡量脆性材料（铸铁）拉伸的唯一强度指标。

    脆性材料的抗拉与抗压性质不完全相同压缩时的强度极限远大于拉伸时的强度极限

    应变能（V?）：固体在外力作用下，因变形而储存的能量称为应变能。

    超静定结构：结构的强度和刚度均得到提高约束反力不能由平衡方程求得超静定度（次）数：约束反力多于独立平衡方程的数独立平衡方程数：

    在图示结构中，设横梁AB的变形可以省略，1，2两杆的横截面面积相等，材料相同。试求1，2两杆的内力。解：1、列出独立的平衡方程

    常见的油孔、沟槽等均有构件尺寸突变，突变处将产生应力集中现象。即

    理论应力集中因数1、形状尺寸的影响：尺寸变化越急剧、角越尖、孔越小，应力集中的程度越严重。2、材料的影响：应力集中对塑性材料的影响不大；应力集中对脆性材料的影响严重，应特别注意。

    剪切受力特点：作用在构件两侧面上的外力合力大小相等、方向相反且作用线很近。变形特点：位于两力之间的截面发生相对错动。

    假设切应力在剪切面（m-m截面）上是均匀分布的,得实用切应力计算公式：

    2.典型的塑性材料和脆性材料的主要力学性能及相关指标3.横截面上的应力计算，拉压强度条件及计算

    5.拉压超静定的基本概念及超静定问题的求解方法6.剪切变形的特点,剪切实用计算,挤压实用计算

    §3.1§3.2§3.3§3.4§3.5扭转的概念和实例外力偶矩的计算扭矩和扭矩图纯剪切圆轴扭转时的应力圆轴扭转时的变形

    扭转受力特点及变形特点:杆件受到大小相等,方向相反且作用平面垂直于杆件轴线的力偶作用,杆件的横截面绕轴线产生相对转动。受扭转变形杆件通常为轴类零件，其横截面大都是圆形的。所以本章主要介绍圆轴扭转。

    传动轴上主、从动轮安装的位置不同，轴所承受的最大扭矩也不同。

    将一薄壁圆筒表面用纵向平行线和圆周线划分；两端施以大小相等方向相反一对力偶矩。

    圆周线大小形状不变，各圆周线间距离不变；纵向平行线仍然保持为直线且相互平行，只是倾斜了一个角度。

    采用截面法将圆筒截开，横截面上分布有与截面平行的切应力。由于壁很薄，可以假设切应力沿壁厚均匀分布。

    在相互垂直的两个平面上，切应力必然成对存在，且数值相等；两者都垂直于两个平面的交线，方向则共同指向或共同背离这一交线。

    在切应力的作用下，τ单元体的直角将发生微小的改变，这个改变量?称G—剪切弹性模量(GN/m2)为切应变。各向同性材料，当切应力不超过材料三个弹性常数之间的的剪切比例极限时，切应关系：变?与切应力τ成正比，E这个关系称为剪切胡克定G?律。

    观察变形：圆周线长度形状不变，各圆周线间距离不变，只是绕轴线转了一个微小角度；纵向平行线仍然保持为直线且相互平行，只是倾斜了一个微小角度。

    圆轴扭转变形前原为平面的横截面，变形后仍保持为平面，形状和大小不变，半径仍保持为直线；且相邻两截面间的距离不变。

    横截面上某点的切应力的方向与扭矩方向相同，并垂直于半径。切应力的大小与其和圆心的距离成正比。

    例3.3如把上例中的传动轴改为实心轴，要求它与原来的空心轴强度相同，试确定其直径。并比较实心轴和空心轴的重量。

    解：当实心轴和空心轴的最大应力同为[?]时，两轴的许可扭矩分别为

    在两轴长度相等，材料相同的情况下，两轴重量之比等于横截面面积之比。

    求:实心轴的直径d1和空心轴的外直径D2；确定二轴的重量之比。解：首先由轴所传递的功率计算作用在轴上的扭矩

    长度相同的情形下，二轴的重量之比即为横截面面积之比：

    求:各轴横截面上的最大切应力；并校核各轴强度。2、计算各轴的扭矩解：1、计算各轴的功率与转速

    平面假设不成立。变形后横截面成为一个凹凸不平的曲面，这种现象称为翘曲。

    杆件扭转时，横截面上边缘各点的切应力都与截面边界相切。

    弯曲的概念和实例受弯杆件的简化剪力和弯矩剪力方程和弯矩方程剪力图和弯矩图载荷集度、剪力和弯矩间的关系平面曲杆的弯曲内力

    截面上的剪力对所选梁段上任意一点的矩为顺时针转向时，剪力为正；反之为负。截面上的弯矩使得梁呈凹形为正；反之为负。

    截面上的弯矩等于截面任一侧外力对截面形心力矩的代数和。

    悬臂梁受均布载荷作用。试写出剪力和弯矩方程，并画出剪力图和弯矩图。解：任选一截面x，写出剪力和弯矩方程

    依方程画出剪力图和弯矩图由剪力图、弯矩图可见。最大剪力和弯矩分别为

    例题4-3图示简支梁C点受集中力作用。试写出剪力和弯矩方程，并画出剪力图和弯矩图。解：1．确定约束力?MA＝0，?MB＝0

    例题4-4图示简支梁C点受集中力偶作用。试写出剪力和弯矩方程，并画出剪力图和弯矩图。解：1．确定约束力

    试写出剪力和弯矩方程，并画出剪力图和弯矩图。解：1．确定约束力

    已知平面刚架上的均布载荷集度q,长度l。试：画出刚架的内力图。解：1、确定约束力2、写出各段的内力方程竖杆AB：A点向上为y

    1.q＝0，Fs=常数，剪力图为水平直线；M(x)为x的一次函数，弯矩图为斜直线。2.q＝常数，Fs(x)为x的一次函数，剪力图为斜直线；M(x)为x的二次函数，弯矩图为抛物线。分布载荷向上（q0），抛物线呈凹形；分布载荷向上（q0），抛物线呈凸形。3.剪力Fs=0处，弯矩取极值。

    从左到右，向上（下）集中力作用处，剪力图向上（下）突变，突变幅度为集中力的大小。弯矩图在该处为尖点。从左到右，顺（逆）时针集中力偶作用处，弯矩图向上（下）突变，突变幅度为集中力偶的大小。剪力图在该点没有变化。5、也可通过积分方法确定剪力、弯矩图上各点处的数值。dFSdM?qdFS?qdxdM?FSdx?FSdxdx

    ?建立FS一x和M一x坐标系，并将控制面上的剪力和弯矩值标在相应的坐标系中。

    ?应用平衡微分方程确定各段控制面之间的剪力图和弯矩图的形状，进而画出剪力图与弯矩图。

    例题4-6简支梁受力的大小和方向如图示。试画出其剪力图和弯矩图。

    求得A、B二处的约束力FAy＝0.89kN,FBy＝1.11kN2．确定控制面在集中力和集中力偶作用处的两侧截面以及支座反力内侧截面均为控制面。即A、C、D、E、F、B截面。

    4．应用截面法确定控制面上的剪力和弯矩值，并将其标在FS－x和M－x坐标系中。

    由于AB段上作用有连续分布载荷，故A、B两个截面为控制面，约束力FBy右侧的截面，以及集中力qa左侧的截面，也都是控制面。

    4．求出剪力为零的点到A的距离。5．从A截面左测开始画弯矩图AB段为上凸抛物线。且有极大值。该点的弯矩为

    例题4-8试画出图示有中间铰梁的剪力图和弯矩图。解：1．确定约束力从铰处将梁截开

    平面曲杆某些构件（吊钩等）其轴线为平面曲线称为平面曲杆。当外力与平面曲杆均在同一平面内时，曲杆的内力有轴力、剪力和弯矩。

    1、熟练求解各种形式静定梁的支座反力2、明确剪力和弯矩的概念，理解剪力和弯矩的正负号规定

    4、熟练建立剪力方程、弯矩方程，正确绘制剪力图和弯矩图

    横截面变形后保持为平面，且仍然垂直于变形后的梁轴线，只是绕截面内某一轴线偏转了一个角度。

    ?正应力大小与其到中性轴距离成正比；?与中性轴距离相等的点，正应力相等；?中性轴上,正应力等于零

    弹性力学精确分析表明，当跨度l与横截面高度h之比l/h5（细长梁）时，纯弯曲正应力公式对于横力弯曲近似成立。

    1.等截面梁弯矩最大的截面上2.离中性轴最远处3.变截面梁要综合考虑M与Iz4.脆性材料抗拉和抗压性能不同，两方面都要考虑

    某车间欲安装简易吊车，大梁选用工字钢。已知电葫芦自重

    横力弯曲截面发生翘曲若各截面Fs相等，则翘曲程度相同，纵向纤维长度不变，对无影响。

    若各截面Fs不等（如有q作用），则翘曲程度不同，各纵向纤维长度发生变化，对计算有影响。但这种影响对梁常可忽略。

    1、了解纯弯曲梁弯曲正应力的推导方法2、熟练掌握弯曲正应力的计算、弯曲正应力强度条件及其应用3、了解提高梁强度的主要措施

    §6-1工程中的弯曲变形问题§6-2挠曲线的微分方程§6-3用积分法求弯曲变形§6-4用叠加法求弯曲变形§6-5简单超静定梁§6-6提高弯曲刚度的一些措施

    由弯矩的正负号规定可得，弯矩的符号与挠曲线的二阶导数符号一致，所以挠曲线的近似微分方程为：

    例1求梁的转角方程和挠度方程，并求最大转角和最大挠度，梁的EI已知。

    设梁上有n个载荷同时作用，任意截面上的弯矩为M(x)，转角为?，挠度为y，则有：

    重要结论：梁在若干个载荷共同作用时的挠度或转角，等于在各个载荷单独作用时的挠度或转角的代数和。这就是计算弯曲变形的叠加原理。

    例3已知简支梁受力如图示，q、l、EI均为已知。求C截面的挠度yC；B截面的转角?B解1）将梁上的载荷分解

    为了利用梁全长承受均布载荷的已知结果，先将均布载荷延长至梁的全长，为了不改变原来载荷作用的效果，在AB段还需再加上集度相同、方向相反的均布载荷。

    2）再将处理后的梁分解为简单载荷作用的情形，计算各自C截面的挠度和转角。

    多余约束：从维持平衡角度而言,多余的约束超静定次数：多余约束或多余支反力的数目。相当系统：用多余约束力代替多余约束的静定系统2.求解方法：解除多余约束，建立相当系统——比较变形，列变形协调条件——由物理关系建立补充方程——利用静力平衡条件求其他约束反力。

    7-1应力状态的概念7-3二向应力状态分析-解析法7-4二向应力状态分析-n图解法7-5三向应力状态7-8广义胡克定律7-11四种常用强度理论

    横截面上正应力分析和切应力分析的结果表明：同一面上不同点的应力各不相同，此即应力的点的概念。

    直杆拉伸应力分析结果表明：即使同一点不同方向面上的应力也是各不相同的，此即应力的面的概念。

    单元体上没有切应力的面称为主平面；主平面上的正应力称为主应力，分别用

    （2）平面应力状态：三个主应力中有两个不为零（3）空间应力状态：三个主应力都不等于零平面应力状态和空间应力状态统称为复杂应力状态

    切应力：使微元顺时针方向切应力：转动为正；反之为负。

    由上式可以确定出两个相互垂直的平面，分别为最大正应力和最小正应力（主应力）所在平面。所以，最大和最小正应力分别为：

    点面对应—应力圆上某一点的坐标值对应着微元某一截面上的正应力和切应力?y

    结论：代表单元体任意斜截面上应力的点，必定在三个应力圆圆周上或圆内。

    强度理论：人们根据大量的破坏现象，通过判断推理、概括，提出了种种关于破坏原因的假说，找出引起破坏的主要因素，经过实践检验，不断完善，在一定范围与实际相符合，上升为理论。

    构件由于强度不足将引发两种失效形式(1)脆性断裂：材料无明显的塑性变形即发生断裂，断面较粗糙，且多发生在垂直于最大正应力的截面上，如铸铁受拉、扭，低温脆断等。关于断裂的强度理论：最大拉应力理论和最大伸长线应变理论

    (2)塑性屈服（流动）：材料破坏前发生显著的塑性变形，破坏断面粒子较光滑，且多发生在最大剪应力面上，例如低碳钢拉、扭，铸铁压。关于屈服的强度理论：最大切应力理论和形状改变比能理论

    2.最大伸长拉应变理论（第二强度理论）无论材料处于什么应力状态,只要发生脆性断裂,都是由于微元内的最大拉应变（线变形）达到简单拉伸时的破坏伸长应变数值。

    实验表明：此理论对于一拉一压的二向应力状态的脆性材料的断裂较符合，如铸铁受拉压比第一强度理论更接近实际情况。

    无论材料处于什么应力状态,只要发生屈服,都是由于微元内的最大切应力达到了某一极限值。

    最大切应力理论（第三强度理论）实验表明：此理论对于塑性材料的屈服破坏能够得到较为满意的解释。并能解释材料在三向均压下不发生塑性变形或断裂的事实。(max?0)局限性：1、未考虑

    4.形状改变比能理论（第四强度理论）无论材料处于什么应力状态,只要发生屈服,都是由于微元的最大形状改变比能达到一个极限值。

    实验表明：对塑性材料，此理论比第三强度理论更符合试验结果，在工程中得到了广泛应用。

    已知：?和?。试写出最大切应力准则和形状改变比能准则的表达式。

    叠加原理构件在小变形和服从胡克定理的条件下，力的独立性原理是成立的。即所有载荷作用下的内力、应力、应变等是各个单独载荷作用下的值的叠加

    解决组合变形的基本方法是将其分解为几种基本变形；分别考虑各个基本变形时构件的内力、应力、应变等；最后进行叠加。

    例题8-1铸铁压力机框架，立柱横截面尺寸如图所示，材料的许用拉应力[?t]＝30MPa，许用压应力[?c]＝120MPa。试按立柱的强度计算许可载荷F。解：（1）计算横截面的形心、面积、惯性矩

    例题8-2传动轴左端的轮子由电机带动，传入的扭转力偶矩Me=300Nm。两轴承中间的齿轮半径R=200mm，径向啮合力F1=1400N，轴的材料许用应力〔σ〕=100MPa。试按第三强度理论设计轴的直径d。

    1、了解组合变形杆件强度计算的基本方法2、掌握斜弯曲和拉（压）弯组合变形杆件的应力和强度计算

    3、了解平面应力状态应力分析的主要结论4、掌握圆轴在弯扭组合变形情况下的强度

    压杆稳定的概念两端铰支细长压杆的临界压力其他支座条件下细长压杆的临界压力欧拉公式的适用范围经验公式

    在材料力学中，衡量构件是否具有足够的承载能力，要从三个方面来考虑：强度、刚度、稳定性。

    稳定性—构件在外力作用下，保持其原有平衡状态的能力。

    工程实际中有许多稳定性问题，但本章主要讨论压杆稳定问题，这类问题表现出与强度问题截然不同的性质。

    稳定平衡微小扰动使小球离开原来的平衡位置，但扰动撤销后小球回复到平衡位置

    压杆丧失直线状态的平衡，过渡到曲线状态的平衡。称为丧失稳定，简称失稳，也称为屈曲

    临界压力—能够保持压杆在微小弯曲状态下平衡的最小轴向压力。

    1、适用条件：?理想压杆（轴线为直线，压力与轴线重合，材料均匀）?线弹性，小变形?两端为铰支座3、在Fcr作用下，2、

    对于其他支座条件下细长压杆，求临界压力有两种方法：1、从挠曲线微分方程入手2、比较变形曲线

    3、熟知压杆临界应力总图，能根据压杆的类别选用合适的公式计算临界应力4、掌握简单压杆的稳定计算方法5、了解提高压杆稳定性的主要措施

    实验证明，在动载荷作用下，如构件的应力不超过比例极限，

    胡克定律仍然适用于动载荷下应力、应变的计算，弹性模量与静载下的数值相同。

    或者说，按达郎伯原理（动静法）：质点上所有外力同惯性力形成平衡力系。惯性力大小为ma，方向与加速度a相反

    例10-1：吊笼重量为Q；钢索横截面面积为A，单?位体积的重量为，求吊索任意截面上的应力。

    薄壁圆环，平均直径为D，横截面面积为A，材料单位体积的重量为γ，以匀角速度ω转动。

    从上式可以看出，环内应力仅与γ和v有关，而与A无关。所以，要保证圆环的强度，应限制圆环的速度。增加截面面积A，并不能改善圆环的强度。

    冲击时，冲击物在极短的时间间隔内速度发生很大的变化，其加速度a很难测出，无法计算惯性力，故无法使用动静法。在实用计算中，一般采用能量法。

    在计算时作如下假设:1.冲击物视为刚体，不考虑其变形;2.被冲击物的质量可忽略不计;

    4.不考虑冲击时热能的损失，即认为只有系统动能与势能的转化。

    根据机械能守恒定律，冲击物的动能T和势能V的变化应等于弹簧的变形能,即

    由此可知,突加载荷的动荷系数是2，这时所引起的应力和变形都是静荷应力和变形的2倍。1.若已知冲击物自高度h处无初速下落,冲击物与被冲击物接触时的速度为v

    在交变荷载作用下应力随时间变化的曲线，称为应力谱。随着时间的变化，应力在一固定的最小值和最大值之间作周期性的交替变化，应力每重复变化一次的过程称为一个应力循环。

    一个非对称循环应力可以看作是在一个平均应力?m上叠加一个应力幅为的对称循环应力组合构成。

    将若干根尺寸、材质相同的标准试样，在疲劳试验机上依次进行r=-1的常幅疲劳试验。各试样加载应力幅均不同，因此疲劳破坏所经历的应力循环次数N各不相同。以为纵坐标，以N为横坐标（通常为对数坐标），便可绘出该材料的应力—寿命曲线即S-N曲线如图（以40Cr钢为例）注：由于在r=-1时，?max=/2，故S-N曲线纵坐标也可以采用?max。

    从图可以得出三点结论：(1)对于疲劳，决定寿命的最重要因素是应力幅。

    (2)材料的疲劳寿命N随应力幅的增大而减小。(3)存在这样一个应力幅，低于该应力幅，疲劳破坏不会发生，该应力幅称为疲劳极限，记为?-1。

    对于铝合金等有色金属，其S-N曲线没有明显的水平部分，一般规定

    构件外形的突然变化，例如构件上有槽、孔、缺口、轴肩等，将引起应力集中

    一般情况下，构件的最大应力发生于表层，疲劳裂纹也多于表层生成。表面加工的刀痕、擦伤等将引起应力集中，降低持久极限。所以表面加工质量对持久极限有明显的影响。看表11.2不同表面粗糙度的表面质量因数

    变形而在体内积蓄的能量，称为弹性应变能，简称应变能。物体在外力作用下发生变形，物体的变形能在数值上等于外力在加载过程中在相应位移上所做的功，即

    即：线弹性体的变形能等于每一外力与其相应位移乘积的二分之一的

    所有的广义力均以静力方式，按一定比例由O增加至最终值。任一广义位移整个力系有关，但与其相应的广义力呈线性关系。?

    例题：悬臂梁在自由端承受集中力F及集中力偶矩M0作用。设EI为常数，试求梁的应变能。

    如果把原有诸力看成第一组力，把?Fi看作第二组力，根据互等定理：

    注意：上式中?应看成广义位移，把单位力看成与广义位移对应的广义力

    例：图示梁，抗弯刚度为EI，承受均布载荷q及集中力X作用。用图乘法求：(1)集中力作用端挠度为零时的X值；

    支座反力不能全由平衡方程求出；内力超静定：支座反力可由平衡方程求出，但杆件的内力却不能全由平衡方程求出.

    我们称与多余约束对应的约束力为多余约束力。求解超静定系统的基本方法是：解除多余约束，代之以多余约束反力然后根据多余约束处的变形协调条件建立补充方程进行求解。解除多余约束后得到的静定结构，称为原

    超静定系统的基本静定系统或相当系统。（本章主要学习用力法解超静定结构）

    例14.2：两端固定的梁，跨中受集中力Ｐ作用，设梁的抗弯刚度为EI，不计轴力影响，求梁中点的挠度。

    上面我们讲的是只有一个多余约束的情况！那么当多余约束不止一个时，力法方程是什么样的呢？

    对称结构：若将结构绕对称轴对折后，结构在对称轴两边的部分将完全重合。

    对称载荷：将对称结构绕对称轴对折后，对称轴两边的载荷完全重合（即对折后载荷的作用点和作用方向重合，且作用力的

    反对称载荷：将对称结构绕对称轴对折后，对称轴两边的载荷作用点重合、作用力大小相等、但是作用方向相反。

    用图乘法可证明当对称结构上受对称载荷作用时，在对称面上反对称内力等于零。

    当对称结构上受反对称载荷作用时，可得：在对称面上对称内力等于零。

    称为主惯性轴。因此，具有一个或两个对称轴的正交坐标

    (4)形心主惯性矩平面图形对任一形心主惯性轴的惯性矩称为形心主惯性矩。

    例：求图示平面图形形心主惯性轴的方位及形心主惯性矩的大小。

史上最全钢材钢管重量计算大全 本资料由石家庄铁能机电设备有限公司提供。仅供内部学习 钢材理论重量计算公式 　名称 单位 计算公式 计算举例 圆钢盘条 kg/m W=0.006165*d的平方式中，d为直径（mm） 直径80mm的圆钢，求每米质量 每米质量=0.的平方kg=39.46kg 螺纹钢 kg/m 注：用公式计算的理论质量与实际质量有一定的出入，误差一般约为0.2%-0.7%之间，只能作为估算时的参考。 钢材基本知识 1、钢材的概念：钢材是钢锭、钢坯或钢材通过压力加工制成我们所需要的各种形状、尺寸和性能的材料。 钢材是国家建设和实现四化必不可少的重要物资，应用广泛、品种繁多，根据断面形状的不同、钢材一般分为型材、板材、管材和金属制品四大类、为了便于组织钢材的生产、订货供应和搞好经营管理工作，又分为重轨、轻轨、大型型钢、中型型钢、小型型钢、钢材冷弯型钢，优质型钢、线材、中厚钢板、薄钢板、电工用硅钢片、带钢、无缝钢管钢材、焊接钢管、金属制品等品种。 2、钢材的生产方法 大部分钢材加工都是钢材通过压力加工