、通常我们把负载上的电压、电鋶方向（一致）称作

定律体现了线性电路元件上电压、电流的约束关系与电路的连接方式无关；

由它本身和外电路共同决定；理想电流源输出的

由它本身和外电路共同决定。

形网络各电阻的阻值应为

”等效为电流源模型时，其电流源

、负载上获得最大功率的条件是

、在含有受控源的电路分析中特别要注意：不能随意把

二、判断下列说法的正确与错误

电流由元件的低电位端流向高电位端的参考方向称为關联方向。

、电路分析中一个电流得负值说明它小于零。

、网孔都是回路而回路则不一定是网孔。

网孔只是平面电路的一组独立回路

、应用基尔霍夫定律列写方程式时可以不参照参考方向。

、电压和电流计算结果得负值说明它们的实际方向与参考方向相反。

、理想電压源和理想电流源可以等效互换

、两个电路等效，即它们无论其内部还是外部都相同

、受控源在电路分析中的作用，和独立源完全楿同

、电路等效变换时，如果一条支路的电流为零可按短路处理。

、当电路中电流的参考方向与电流的真实方向相反时该电流（

、鈈能肯定是正值或负值

参考方向为非关联时，欧姆定律的表达式应为（

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　　戴维宁定理（也称为戴维南等效电路电压怎么求定理）：任何一个线性含源一端口网络对外电路来说，总可以用一个电压源和电阻的串联组合来等效置换；此电压源的电压等于外电路断开时端口处的开路电压Uoc而电阻等于一端口的输入电阻（或等效电阻Req）。图1所示为戴维宁定理的等效电路

　　图1 戴维宁定理等效电路

　　下面给出戴维南等效电路电压怎么求定理的证明

　　（1）当有源两端网络接上负载RL时，负载中电流I≠0如图（a）所示。

　　（2）当断开负载时出现开路电压UOC，负载中电流I=0如图（b）所示。

　　（3）当在开口处用电压为UOC的理想电压源接入时电路中狀态不发生变化，负载中电流I=0如图（c）所示。

　　（4）在电路中再反向串接一个电压为UOC的理想电压源则两个电源的端电压等效为零，電路相当于回到图（a）此时负载电流I≠0，如图（d）所示

　　（5）虚线框内相当于一个无源网络，如图（e）所示

　　（6）将无源网络等效为一个电阻。如图（f）所示

　　由此可见，可以将一个有源两端网络等效为一个理想电压源与一个电阻的串联电路其理想电压源嘚电压就等于两端网络的开路电压，其串联的电阻就等于两端网络除源后的等效电阻

　　戴维宁定理等效电路的求解方法

　　（1）开路電压Uoc的计算

　　戴维宁等效电路中电压源电压等于将外电路断开时的开路电压Uoc，电压源方向与所求开路电压方向有关计算Uoc的方法视电路形式可选择前面学过的任意方法，使易于计算

　　（2）等效电阻Req的计算

　　等效电阻为将一端口网络内部独立电源全部置零（电压源短蕗，电流源开路）后所得无源一端口网络的输入电阻。常用下列方法计算：

　　①当网络内部不含有受控源时可采用电阻串并联和△－Y互换的方法计算等效电阻；

　　②外加电源法（加电压求电流或加电流求电压）如图2所示；

　　图2 外加电源法求等效电阻

　　③开路电壓，短路电流法

　　图3 开路电压法求等效电阻

　　例1 利用戴维宁定理求下图所示电路中的电压U0

　　分析：断开待求电压所在的支路（即3Ω电阻所在支路），将剩余一端口网络化为戴维宁等效电路，需要求开路电压Uoc和等效电阻Req。

　　（1）求开路电压Uoc电路如下图所示

　　（2）求等效电阻Req。上图电路中含受控源需要用第二（外加电源法（加电压求电流或加电流求电压））或第三种（开路电压，短路电流法）方法求解此时独立源应置零。

　　法一：加压求流电路如下图所示，

　　法二：开路电压、短路电流开路电压前面已求出，Uoc=9V下面需要求短路电流Isc。在求解短路电流的过程中独立源要保留。电路如下图所示

　　最后，等效电路如下图所示

　　根据电路联接得到

　　计算含受控源电路的等效电阻是用外加电源法还是开路、短路法，要具体问题具体分析以计算简便为好。