您所在位置： &
&nbsp&&nbsp&nbsp&&nbsp
大学物理第12章真空中的静电场.ppt58页
本文档一共被下载：
次 ,您可免费全文在线阅读后下载本文档
文档加载中...广告还剩秒
需要金币：30 &&
你可能关注的文档：
··········
··········
前面,我们从电荷在电场中受到电场力这一事实出发,研究了静电场的性质,并引入电场强度作为描述电场这一特性的物理量。而高斯定理是从 E
的角度反映了通过闭合面的E 通量与该面内电荷量的关系,揭示了静电场是一个有源场这一基本特性。
下面我们从电荷在电场中移动,电场力对电荷作功这一事实出发,引入描述电场性质的另一物理量――电势，导出反映静电场另一特性的环路定理，从而揭示静电场是一个保守力场――从功能的角度来研究静电场的性质。 §4
电势 1. 静电场力的功 1.1 点电荷的电场 计算把q0从a点移到b点电场力所作的功 显然, 在点电荷形成的电场中, 电场力作功与路径无关, 只与路径的起点终点位置有关。
a b q q0 rb ra ? dr 1.2 任意带电体系的电场 将带电体系分割为许多电荷元，根据电场的叠加性 电场力对试验电荷q0做功为 总功也与路径无关。 结论：
试验电荷在任意给定的静电场中移动时，电场力对q0做的功仅与试验电荷的电量及路径的起点和终点位置有关，而与具体路径无关。 静电场是保守场，静电场力是保守力。 1.3
静电场的（安培）环路定理 电场力做功与路径无关，故 即
静电场的环路定理
在静电场中，场强沿任意闭合路径的线积分（称为场强的环流）恒为零。 　　反映了静电场的另一基本特性――保守性。 安培 Ampére， 是法国物理学家、数学家。被麦克斯韦誉为“电学中的牛顿”。 1. 电势能 2.电势能
电荷在电场中具有一定的电势能，用W表示。当q0从电场中a移到b时，电场力对它所作的功，等于相应电势能增量的负值。
Wa、Wb分别为q0在a、b的电势能。当电场力作正功，Aab 0，Wa Wb，电势能减小；当电场力作负功，Aab 0，Wa Wb，电势
正在加载中，请稍后...【图文】大学物理静电场复习课件_百度文库
两大类热门资源免费畅读
续费一年阅读会员，立省24元！
评价文档：
大学物理静电场复习课件
上传于||暂无简介
大小：1.98MB
登录百度文库，专享文档复制特权，财富值每天免费拿！
你可能喜欢大学物理题,静电场力问题?在真空中, A、B 两板相距d
S（平板的尺寸远大于两板间距）,A 、B 两板各带 +q
. 则两板间的相互作用力为?
小讯wan1904
（1）高斯定理方法由于S>>d,可忽略边缘效应,认为极板是面积无穷大,电场垂直于极板.取一个高斯面包围极板,于是 2S*E=q/ε0E=q/(2*ε0*S),这是一个极板向外激发的电场强度,该磁场是匀强场.另一个极板 电场力为Eq=q^2 /(2*ε0*S),引力（2）电容法平面板电容器的电容为C=ε0*S/d由于q=CUU=q*d/(ε0*S) 两极板间电势差两极板之间的电场为U/d=q/(ε0*S)其中这个电场是由两块极板激发的,而从对称性,两块极板激发的极板间的电场应该是相等的.(两极板之外的电场相互抵消,总电场为0)所以一块极板自身激发的电场是不会对自己产生作用力的,只有另一块板产生的电场提供电场力.所以F=E/2*q=q^2 /(2*ε0*S)实际上两种方法等价,关键是自己激发的电场对自己不产生作用力
为您推荐：
其他类似问题
扫描下载二维码}