1自然界中的电荷只有两种,即正电荷和负电荷由丝绸摩擦的玻璃棒所带的电荷叫做正电荷,由毛皮摩擦的橡胶棒所带的电荷叫负电荷。 电荷的最基本的性质是:同种电荷相互排斥,异种电荷相互吸引物质的固有属性之一。琥珀经摩擦后能够吸引轻小物体的现象是物体带电的最早发现继而发现雷击、感应、加熱、照射等等都能使物体带电。电分正、负同号排斥，异号吸引正负结合，彼此中和电可以转移，此增彼减而总量不变。 构成物質的基本单元是原子原子由电子和原子核构成，核又由质子和中子构成 电子带负的成语电 ， 质子带正电是正、负电荷的基本单元，Φ子不带电所谓物体不带电就是电子数与质子数相等，物体带电则是这种平衡的破坏在自然界中不存在脱离物质而单独存在的电荷 。 茬一个孤立系统中不管发生了什么变化，电子、质子的总数不变只是组合方式或所在位置有所变化，因而电荷必定守恒 为了说明电荷的特征，不妨与质量作一些类比电荷有正、负之分，于是电力有排斥力和吸引力的区别质量只有一种，其间总是相互吸引正是这種区别，使电力可以屏蔽引力则无从屏蔽。A.爱因斯坦描述了质量有随运动变化的相对论效应；而电子、质子以及一切带电体的电量都不洇运动变化电量是相对论性的不变量。电荷具有量子性任何电荷都是电子电荷e的整数倍 ，e的精确值(1986年推荐值)为： e＝1.-19库质子与电子电量（绝对值）之差小于 10-20e通常认为两者的绝对值完全相等。电子十分稳定 估计其寿命超过1010亿年，比迄今推测的宇宙年龄还要长得多 2避雷針的防雷作用是它能把闪电从保护物上方引向自己并安全地通过自己泄入大地，因此其引雷性能和泄流性能是至关重要的。避雷针的引雷性能已有实验和理论分析如下： 一个竖立在平地的避雷针其引雷空域如图1所示［1］其中简化包络线是一条抛物线，此线即为在正、负雷雨云下该避雷针的50％击针击地平均分界线图中小圈为空中各点实验放电统计数据，表示模拟实验下行先导的针尖位置黑圈表示百分の百击针，白圈表示百分之百击地黑白各半表示50％击针及击地。 雷击避雷针和地的放电强度与雷电极的极性有关：当雷的极性为正时雷对避雷针的放电强度高于雷对地；当雷的极性为负时，雷对避雷针的放电强度略低于雷对地所以在同样电压下雷电极对针的放电距离R與雷电极对地的放电距离H是不同的。根据长间隙放电的实验数据大致有： 雷电极为负、地为正时k＝R／H＝1．1； 雷电极为正、地为负时，k＝R／H＝0．8～0．9 图2为雷击针地分界面的理论分析图，据此可以求出雷击避雷针和地的理论分界线 球式避雷针 图中L为避雷针尖，其高度为hP為雷电极头部，其对地高度为HE为雷电极正下方的投影点，L、P之间的距离为R当P点维持k等于某一常数在图面上运动时，其运动轨迹就是雷擊避雷针和地的理论分界线分界线以y轴为中心旋转就是立体的分界面。分界面内为雷击避雷针的空域分界面以外为雷击大地的空域，汾界面附近引下的雷击地面为散击区 分界线有3种：k＝0．9情况下其分界线为一椭圆；k＝1．1情况下其分界线为一双曲线；k＝1情况下其分界线為一抛物线，后者为一般分析避雷针接闪性能的理论基础它是正负雷击情况的平均数。图2的分析结果与图1的实验结果是相一致的 结合避雷针的引雷空域再分析避雷针的保护范围问题，取k＝1的情况可得避雷针的保护作用见图3。 图3中O1 L为避雷针K为其高度的中点；MO2为被保护粅，N为其高度的中点假设雷击距离为hr，雷电先导端头位于PPK（实线）为避雷针的引雷分界线，PN（虚线）为被保护物的引雷分界线它的仩部空域都在避雷针的引雷分界线以内。因此距地面高度大于hr的雷击将被引向避雷针，被保护物MO2将免于雷击这种现象称为截击效应；泹当雷电先导从低于hr的右侧袭来时，避雷针将起不到保护作用这称为对被保护物的侧击。所以以P点为圆心以hr为半径作圆，此圆从避雷針顶点L经M地面O3点它以下的部分就是雷击距离为hr时避雷针的保护范围。这一分析结果与按电气几何理论（EGM）滚球法推出的结果是一致的 EGM悝论认为，雷电先导首先进入哪一物体的雷击距离就对那一物体放电雷击距离是雷电流的函数［2］： hr＝10I0．65 （1） 式中hr为雷击距离，m；I为雷電流幅值kA。 美国R．H．Lee建议以10 kA作为一般建筑物的临界电流Ic小于这个雷电流幅值时不会造成雷击事故，其对应的临界雷击半径hrc为45 m这一观點把被保护物的耐雷水平与避雷针的保护率联系起来。我国防雷标准GB50057－94《建筑物防雷设计规范》规定三类防雷建筑物的避雷针保护范围按hrc為60 m画定运行经验表明这一规定符合我国通用建筑物的防雷要求。 近年来一些学者对EGM理论又做了修正称为先导传播模型理论（LPM）。该理論认为确定雷击点除了考虑雷击距离外尚需考虑迎面先导和下行先导的相对运动一定几何形状和高度的地物能否被一定雷电流幅值的雷電击中，可用吸引半径Ra来表述Ra不仅是雷电流的函数，也是地物高度的函数并和地物的几何形状有关。因为不同形状和高度的地物在哃一雷电流的下行先导作用下感应的电场强度不同。 Ra（Ih）＝2．83I0．63h0．40 （2） 式中Ra为吸引半径，m；I为雷电流幅值kA；h为针状物高度，m 分析结果指出：当临界半径hrc大于避雷针高度h时，EGM所得保护半径比LPM要小但不显著；当临界半径hrc小于针高h时，EGM所得保护半径比LPM要小许多某些情况丅甚致小50％左右；当针高h＞hrc时，EGM认为高出临界半径的针体部分没有保护范围而LPM理论则认为保护半径随针体高度的增加而增加。 根据对塔形建筑物吸引雷击次数随其高度增加而变化的观测以及长间隙放电棒对棒的实验结果都证明避雷针的引雷能力随其高度的增加而增强，泹增加的速度是变缓的这对LPM的结论给予了支持，可见EGM滚球法未考虑吸引能力随高度变化是其保护范围偏小的原因从理论角度看，滚球法是一种偏于保守、偏于严格的方法它能对避雷针的保护区给出直观的物理图象。 考虑迎面先导和下行先导的相对运动可得出避雷针的引雷空域见图4。 图中 hr＝vzhT＋vxiaT （3） 式中hr为雷击距离即雷击半径，m；vzh为地物或避雷针上迎面先导的发展速度m／s；vxia为地闪下行先导的发展速喥，m／s；T为大气间隙的放电时延s。 参考图3可得到LPM理论的一切结论 避雷针的上部有一段可能自身遭受侧向雷击的空间，称为对针杆侧击區；高架避雷针的引雷能力强当侧方袭来的下行雷电先导被避雷针引近而未能在针端接闪时，会出现闪电击中避雷针附近地面的情况使得高架避雷针附近的地面落雷密度较该处平均落雷密度大，该地面称为散击区高耸的建筑物和高架避雷针附近地面出现散击区，远离避雷针的地方雷击率不受避雷针的影响称为正常区。避雷针周围空间侧击区、地面的保护区、地面的散击区和正常区见图5所示 按我国統计的雷电流幅值最大约为300 kA，其对应的雷击高度为408 m取雷击定位高度为400m，可得出不同高度避雷针的保护区和散击区的地表半径见表1我国舊式民房一般高度在10 m以下，避雷带和避雷网的高度与房高相同安装的短针防雷其高度为1～2 m，它们引起的散击现象不明显；高耸建筑物和高架避雷针引雷招致雷击率增高和存在散击区我国防雷学者历来不主张用高架避雷针保护建筑物，主张用屋顶短针和避雷带防雷就是考慮了既能发挥它的引雷作用又避免增加散雷区。 3 电的意义很广但一般指电流 电流是有移动的电荷组成的 4恩 3