磁铁为什么加上一块铁片后磁性会增大？
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磁铁为什么加上一块铁片后磁性会增大？
【的回答(5票)】: 这种能使外界磁场增强的性质叫顺磁性。铁有顺磁性，而且还有铁磁性，即撤去外界磁场后仍保留磁性。 顺碰性的原因可以这样简单理解：材料中好像有无数个小磁针，在没有外界磁场的情况下，他们由于热运动无规则排列，彼此抵消，整体不表现出磁性。在外界磁场的作用下，他们就顺着外界磁场方向排列，整体上他们的磁性就表现出来了，就加强了外界的磁场。如果这些小磁针彼此之间还互相作用，那么去除外界磁场后他们仍然保持向一个方向排列，就是铁磁性了。 实际上没有小磁针，而是磁矩。平时没有磁场的原因也不光是热运动。但是涉及较高深的量子力学，我觉得没有必要在这里详述。原文地址:
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TA的推荐TA的最新馆藏磁铁为什么会有磁性磁性的本质；一、物质磁性的起源；如果磁是电磁以太涡旋，一个磁铁，没看到任何电磁以；早在1820年，丹麦科学家奥斯特就发现了电流的磁；为了解释永磁和磁化现象，安培提出了分子电流假说；磁现象和电现象有本质的联系；电子绕原子核作圆轨道运转和绕本身的自旋运动都会产；孤立原子的磁矩决定于原子的结构；二、物质磁性的分类；1、抗磁性；当磁化强度M为负时，
磁铁为什么会有磁性 磁性的本质
一、物质磁性的起源
如果磁是电磁以太涡旋，一个磁铁，没看到任何电磁以太的涡旋，为什么会有磁性？我们的回答是：物质的磁性起源于原子中电子的运动，电子的运动会产生一个电磁以太的涡旋。
早在1820年，丹麦科学家奥斯特就发现了电流的磁效应，第一次揭示了磁与电存在着联系，从而把电学和磁学联系起来。
为了解释永磁和磁化现象，安培提出了分子电流假说。安培认为，任何物质的分子中都存在着环形电流，称为分子电流，而分子电流相当一个基元磁体。当物质在宏观上不存在磁性时，这些分子电流做的取向是无规则的，它们对外界所产生的磁效应互相抵消，故使整个物体不显磁性。在外磁场作用下，等效于基元磁体的各个分子电流将倾向于沿外磁场方向取向，而使物体显示磁性。
磁现象和电现象有本质的联系。物质的磁性和电子的运动结构有着密切的关系。乌伦贝克与哥德斯密特最先提出的电子自旋概念，是把电子看成一个带电的小球，他们认为，与地球绕太阳的运动相似，电子一方面绕原子核运转，相应有轨道角动量和轨道磁矩，另一方面又绕本身轴线自转，具有自旋角动量和相应的自旋磁矩。施特恩-盖拉赫从银原子射线实验中所测得的磁矩正是这自旋磁矩。（现在人们认为把电子自旋看成是小球绕本身轴线的转动是不正确的。）
电子绕原子核作圆轨道运转和绕本身的自旋运动都会产生电磁以太的涡旋而形成磁性，人们常用磁矩来描述磁性。因此电子具有磁矩，电子磁矩由电子的轨道磁矩和自旋磁矩组成。在晶体中，电子的轨道磁矩受晶格的作用，其方向是变化的，不能形成一个联合磁矩，对外没有磁性作用。因此，物质的磁性不是由电子的轨道磁矩引起，而是主要由自旋磁矩引起。每个电子自旋磁矩的近似值等于一个波尔磁子 。 是原子磁矩的单位， 。因为原子核比电子重2000倍左右，其运动速度仅为电子速度的几千分之一，故原子核的磁矩仅为电子的千分之几，可以忽略不计。
孤立原子的磁矩决定于原子的结构。原子中如果有未被填满的电子壳层，其电子的自旋磁矩未被抵消，原子就具有“永久磁矩”。例如，铁原子的原子序数为26，共有26个电子，在5个轨道中除了有一条轨道必须填入2个电子（自旋反平行）外，其余4个轨道均只有一个电子，且这些电子的自旋方向平行，由此总的电子自旋磁矩为4 。
二、 物质磁性的分类
1、 抗磁性
当磁化强度M为负时，固体表现为抗磁性。Bi、Cu、Ag、Au等金属具有这种性质。在外磁场中，这类磁化了的介质内部的磁感应强度小于真空中的磁感应强度M。抗磁性物质的原子（离子）的磁矩应为零，即不存在永久磁矩。当抗磁性物质放入外磁场中，外磁场使电子轨道改变，感生一个与外磁场方向相反的磁矩，表现为抗磁性。所以抗磁性来源于原子中电子轨道状态的变化。抗磁性物质的抗磁性一般很微弱，磁化率H一般约为-10-5，为负值。
2、 顺磁性
顺磁性物质的主要特征是，不论外加磁场是否存在，原子内部存在永久磁矩。但在无外加磁场时，由于顺磁物质的原子做无规则的热振动，宏观看来，没有磁性；在外加磁场作用下，每个原子磁矩比较规则地取向，物质显示极弱的磁性。磁化强度与外磁场方向一致，
为正，而且严格地与外磁场H成正比。
顺磁性物质的磁性除了与H有关外，还依赖于温度。其磁化率H与绝对温度T成反比。
式中,C称为居里常数，取决于顺磁物质的磁化强度和磁矩大小。
顺磁性物质的磁化率一般也很小，室温下H约为10-5。一般含有奇数个电子的原子或分子，电子未填满壳层的原子或离子，如过渡元素、稀土元素、钢系元素，还有铝铂等金属，都属于顺磁物质。
3、 铁磁性
对诸如Fe、Co、Ni等物质，在室温下磁化率可达10-3数量级，称这类物质的磁性为铁磁性。
铁磁性物质即使在较弱的磁场内，也可得到极高的磁化强度，而且当外磁场移去后，仍可保留极强的磁性。其磁化率为正值，但当外场增大时，由于磁化强度迅速达到饱和，其H变小。
铁磁性物质具有很强的磁性，主要起因于它们具有很强的内部交换场。铁磁物质的交换能为正值，而且较大，使得相邻原子的磁矩平行取向（相应于稳定状态），在物质内部形成许多小区域――磁畴。每个磁畴大约有1015个原子。这些原子的磁矩沿同一方向排列，假设晶体内部存在很强的称为“分子场”的内场，“分子场”足以使每个磁畴自动磁化达饱和状态。这种自生的磁化强度叫自发磁化强度。由于它的存在，铁磁物质能在弱磁场下强列地磁化。因此自发磁化是铁磁物质的基本特征，也是铁磁物质和顺磁物质的区别所在。
铁磁体的铁磁性只在某一温度以下才表现出来，超过这一温度，由于物质内部热骚动破坏电子自旋磁矩的平行取向，因而自发磁化强度变为0，铁磁性消失。这一温度称为居里点 。在居里点以上，材料表现为强顺磁性，其磁化率与温度的关系服从居里――外斯定律，
式中C为居里常数。
4、 反铁磁性
反铁磁性是指由于电子自旋反向平行排列。在同一子晶格中有自发磁化强度，电子磁矩是同向排列的；在不同子晶格中，电子磁矩反向排列。两个子晶格中自发磁化强度大小相同，方向相反，整个晶体 。反铁磁性物质大都是非金属化合物，如MnO。
不论在什么温度下，都不能观察到反铁磁性物质的任何自发磁化现象，因此其宏观特性是顺磁性的，M与H处于同一方向，磁化率 为正值。温度很高时， 极小；温度降低， 逐渐增大。在一定温度 时， 达最大值 。称 为反铁磁性物质的居里点或尼尔点。对尼尔点存在 的解释是：在极低温度下，由于相邻原子的自旋完全反向，其磁矩几乎完全抵消，故磁化率 几乎接近于0。当温度上升时，使自旋反向的作用减弱， 增加。当温度升至尼尔点以上时，热骚动的影响较大，此时反铁磁体与顺磁体有相同的磁化行为。
三、电子轨道磁矩与轨道角动量的关系
设轨道半径为r (圆轨道)、电子速率为v
则轨道电流I：
电子的轨道磁矩
对处于氢原子基态的电子，
电子的轨道角动量(圆轨道)
式中m 为电子质量
由于电子带负电，电子轨道磁矩与轨道角动量的关系是：
(此式虽由圆轨道得出，但与量子力学的结论相同)
在这里要特别强调指出的是：电子轨道磁矩与轨道角动量成正比。
四、电子自旋磁矩与自旋角动量的关系
实验证明：电子有自旋(内禀)运动，相应有自旋磁矩大小为
自旋磁矩和自旋角动量 S 的关系：
在这里又要特别强调指出的是：电子自旋磁矩又与自旋角动量成正比。磁矩与角动量成正比不是偶然的。因为电子的角动量越大，它所带动的电磁以太涡旋的角动量也越大，磁矩当然也就越大了。这也就从另一个侧面印证了磁是以太的涡旋。
磁畴(Magnetic Domain)理论是用从微观上说明铁磁质的磁化机理。
所谓磁畴，是指磁性材料内部的一个个小区域，每个区域内部包含大量原子，这些原子的磁矩都象一
个个小磁铁那样整齐排列，但相邻的不同区域之间原子磁矩排列的方向不同，如图所示。各个磁畴之间的交界面称为磁畴壁。宏观物体一般总是具有很多磁畴，这样，磁畴的磁矩方向各不相同，结果相互抵消，矢量和为零，整个物体的磁矩为零，它也就不能吸引其它磁性材料。也就是说磁性材料在正常情况下并不对外显示磁性。只有当磁性材料被磁化以后，它才能对外显示出磁性。在中学物理教科书中，目前课程改革试验区（山东、江苏、海南、宁夏、广东等）使用的人教版《普通高中课程标准实验教科书.物理》采用了磁畴理论，而现在大部分地区使用的人教版教材《全日制普通高级中学教科书.物理》中在解释磁化原理是用的是安培的分子电流假说。
在铁磁质中相邻电子之间存在着一种很强的“交换耦合”作用,在无外磁场的情况下，它们的自旋
磁矩能在一个个微小区域内“自发地”整齐排列起来而形成自发磁化小区域，称为磁畴。在未经磁化
的铁磁质中，虽然每一磁畴内部都有确定的自发磁化方向，有很大的磁性，但大量磁畴的磁化方向各不相同因而整个铁磁质不显磁性。如图所示。
当铁磁质处于外磁场中时，那些自发磁化方向和外磁场方向成小角度的磁畴其体积随着外加磁场的增大而扩大并使磁畴的磁化方向进一步转向外磁场方向。另一些自发磁化方向和外磁场方向成大角度的磁畴其体积则逐渐缩小，这时铁磁质对外呈现宏观磁性。当外磁场增大时，上述效应相应增大，直到所有磁畴都沿外磁场排列达到饱和。由于在每个磁畴中个单元磁矩已排列整齐，因此具有很强
性质：在居里温度以下，铁磁或亚铁磁材料内部存在很多各自具有自发磁矩，且磁矩成对的小区域。他们排列的方向紊乱，如不加磁场进行磁化，从整体上看，磁矩为零。这些小区域即称为磁畴。磁畴之间的界面称为磁畴壁(magnetic domain wall)。当有外磁场作用时，磁畴内一些磁矩转向外磁场方向，使得与外磁场方向接近一致的总磁矩得到增加，这类磁畴得到成长，而其他磁畴变小，结果是磁化强度增高。随着外磁场强度的进一步增高，磁化强度增大，但即使磁畴内的磁矩取向一致，成了单一磁畴区，其磁化方向与外磁场方向也不完全一致。只有当外磁场强度增加到一定程度时，所有磁畴中磁矩的磁化方向才能全部与外磁场方向取向完全一致。此时，铁磁体就达到磁饱和状态，即成饱和磁化。一旦达到饱和磁化后，即使磁场减小到零，磁矩也不会回到零，残留下一些磁化效应。这种残留磁化值称为残余磁感应强度(以符号Br表示)。饱和磁化值称为饱和磁感应强度(Bs)。若加上反向磁场，使剩余磁感应强度回到零，则此时的磁场强度称为矫顽磁场强度或矫顽力(Hc)。
从物质的原子结构观点来看，磁铁质内电子间因自旋引起的相互作用是非常强烈的，在这种作用下，铁磁质内部形成了一些微小的自发磁化区域，叫做磁畴。每一个磁畴中，各个电子的自旋磁矩排列的很整齐，因此它具有很强的磁性。磁畴的体积约为10^(-12)m^3~10^(-9)m^3，内含约10^17~10^20 个原子。在没有外磁场时，铁磁质内各个磁畴的排列方向是无序的，所以铁磁质对外不显磁性。当磁铁质处于外磁铁场中时，各个磁畴的磁矩在外磁场的作用下都趋向于沿外磁场中的磁化程度非常大，它所建立的附加磁场强度B'比外磁场的磁场强度B。在数值上一般要大几十倍到数千倍，甚至达数万倍。
从实验中得知，铁磁质的磁化和温度有关。随着温度的升高，它的磁化能力逐渐减小，当温度升高到某一温度时，铁磁性就完全消失，铁磁质退化成顺磁质。这个温度叫做居里温度或叫居里点。这是因为铁磁质中自发磁化区域因剧烈的分子热运动而糟破坏，磁畴也就瓦解了，铁磁质的铁磁性消失，过渡到顺磁质，从实验知道，铁的居里温度是1043K，78%坡莫合金的居里温度是873K，45%坡莫合金的居里温度是673K。
磁畴 magnetic domain
在居里温度以下，在大块铁磁性或亚铁磁性（见铁氧体）单晶体（或多晶体中的晶粒）中，形成很多小区域，每个区域内的原子磁矩沿特定的方向排列，呈现均匀的自发磁化。但是在不同的区域内，磁矩的方向不同，使得晶体总的磁化强度为零。这种自发磁化的小区域称为磁畴。图1[Si－Fe单晶（001）面的磁畴结构] 是用粉纹法在Si-Fe单晶的(001)面上观察到的磁畴结构。
起因 磁畴的成因，是为了降低由于自发磁化所产生的静磁能。图2a[说明磁畴形成的示意图] 示意地
表示整个铁磁体均匀磁化而不分畴的情形。在这种情况下，正负磁荷分别集中在两端，所产生的磁场(称为退磁场)分布在整个铁磁体附近的空间内，因而有较高的静磁能。图2b[说明磁畴形成的示意图] 表示分割成苦干个磁化相反的小区域。这时，退磁场主要局限在铁磁体两端附近，从而使静磁能降低。计算表明，如果分为 个区域,能量约可以降至 1/ (如图2c[说明磁畴形成的示意图] 所示)。
畴壁 单纯从静磁能看，自发磁化趋向于分割成为磁化方向不同的磁畴，分割愈细,静磁能愈低。但是,形成磁畴也是要付出代价的。相邻磁畴之间，破坏了两边磁矩的平行排列，使交换能(见交换作用)增加。为减少交换能的增加，相邻磁畴之间的原子磁矩，不是骤然转向的，而是经过一个磁矩方向逐渐变化的过渡区域。这种过渡的区域叫做畴壁,如图3[畴壁中磁矩分布示意图] 所示。在畴壁内，原子磁矩不是平行排列的，同时也偏离了易磁化方向（见磁各向异性），所以在过渡区域内增加了交换能和各向异性能，这就是建立畴壁所需的畴壁能。磁畴分割得愈细，所需畴壁数目愈多，总的畴壁能愈高。由于这个缘故，磁畴的分割并不会无限地进行下去，而是进行到再分割所增加的畴壁能超过静磁能的减少时为止。此时体系的总自由能最低。一般地说，大块铁磁物体分成磁畴的原因是短程强交换作用和长程静磁相互作用共同作用的结果。根据相邻磁畴磁化方向的不同,可把畴壁区分为180°壁（如图2b[说明磁畴形成的示意图] ）和90°壁(如图2c[说明磁畴形成的示意图] )。畴壁具有一定的厚度 ，如铁晶体的畴壁约含1000个原子层。畴壁厚度取决于交换能和各向异性能的比值，某些稀土金属间化合物在低温下可形成一至几个原子层的窄畴壁。磁畴宽度一般介于10 ～10 厘米。
计算方法 究竟形成怎样的磁畴结构，即磁畴的大小、形状、分布及各磁畴中的磁矩方向，取决于铁磁体的内禀磁性［如交换作用、饱和磁化强度、磁晶各向异性(见磁各向异性)、磁致伸缩］和晶体的不完整性（如杂质、缺陷、内应力等），同时也与样品的形状、大小以及外加应力或磁场等因素有关。在热力学平衡时，铁磁体中自发磁化的分布应使其总自由能达到极小值，因此，原则上铁磁体中自发磁化的分布（即磁畴结构）应满足下列方程式：
式中 为交换能
磁晶各向异性能
退磁场能 F 以及外磁场中的势能
但是严格解决上述变分问题，在物理上和数学上都遇到很大困难。一般是采取半经验方法，先根据实验或几种能量的定性分析，提出合理的模型,然后再根据上式原理计算,得出定量的结果。虽然这种方法不够严格，但若干理论所预言的磁畴结构已在实验上得到证实。不仅在铁磁体、亚铁磁体内存在磁畴，而且在反铁磁体内也观察到了磁畴结构。磁性材料的技术磁化过程就是在外磁场作用下磁畴的运动变化过程，所以磁畴结构直接影响物体的磁化行为。此外，某些特殊结构的磁畴（如磁泡）具有特殊的应用价值。
最后需要指出，当铁磁体的尺寸很小时（如微粒或薄膜），即使在外磁场为零时，铁磁体也不分割成磁畴，而沿某一方向自发磁化，即单畴体。也就是说，根据材料的磁性，存在一个临界尺寸，当物体体积小于临界尺寸时，就不再形成磁畴结构。
杨正 杨应昌
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这样子你们会不会激动?
我把这个gif重新处理了一下，感觉这样看得更舒服，看出什么不同了吗？（我是不是有强迫症啊）
应用化学专业，实习漆艺研究员
磁铁周围有磁场，进入金属管中后，金属管中的某些横截面就有了磁通量。Φ=BS.
在磁铁下落的过程中，磁铁下方金属管的横截面的磁通量要增加，磁铁上面的金属管的截面中的磁通量会减小，上下横截面中的磁通量只要发生变化，就会产生感应电流，这些感应电流的磁场总是阻碍永久磁铁的磁场的变化，即都会阻碍磁铁的运动。用楞次定律判断的结果是：“来拒去留”。
这样金属管中的磁场就对磁铁的运动产生阻碍作用，使下落的磁铁的速度不能一直增加，磁铁的下落速度越快，金属管对其阻碍作用（阻力）越大，最后当金属管中的磁场对磁铁的阻力等于磁铁的重力时，磁铁不能再加速，此后在金属管内做匀速直线运动。
不过只有当铜管比较长的情况才可能出现匀速运动的过程。越长效果越明显。
如果是闭合铜管的话也许可以用楞次定律解释
磁铁在铜管里向下运动时以铜管为导体介质产生了电流，这个电流又电磁感应的产生了与磁铁极性相反的磁场，阻碍磁铁往下掉落。
应用化学专业，实习漆艺研究员
磁铁周围有磁场，进入金属管中后，金属管中的某些横截面就有了磁通量。Φ=BS.
在磁铁下落的过程中，磁铁下方金属管的横截面的磁通量要增加，磁铁上面的金属管的截面中的磁通量会减小，上下横截面中的磁通量只要发生变化，就会产生感应电流，这些感应电流的磁场总是阻碍永久磁铁的磁场的变化，即都会阻碍磁铁的运动。用楞次定律判断的结果是：“来拒去留”。
这样金属管中的磁场就对磁铁的运动产生阻碍作用，使下落的磁铁的速度不能一直增加，磁铁的下落速度越快，金属管对其阻碍作用（阻力）越大，最后当金属管中的磁场对磁铁的阻力等于磁铁的重力时，磁铁不能再加速，此后在金属管内做匀速直线运动。
不过只有当铜管比较长的情况才可能出现匀速运动的过程。越长效果越明显。
楼上都是正确答案 呵呵呵
楞次定律，来拒去留
有次看到资料说强力磁铁甚至会对黄瓜皮中的水分子产生影响，待我回去试试
引用 的话：有次看到资料说强力磁铁甚至会对黄瓜皮中的水分子产生影响，待我回去试试什么影响?钕磁铁够用吗
这个高中老师做过。。
就是Lenz's Law 吧
想进去的时候不让进，想出来了又不让出
楞次定律如此简单的东西老师居然完全没有做过这样喜闻乐见的示范！看！图！想！象！很！难！受！啊！
我把这个gif重新处理了一下，感觉这样看得更舒服，看出什么不同了吗？（我是不是有强迫症啊）
如果把铜管换成超导材料～～哇哈哈，就永远不会掉下来啦
引用 的话：我把这个gif重新处理了一下，感觉这样看得更舒服，看出什么不同了吗？（我是不是有强迫症啊）还是要顿一下 ...
高中物理 楞次定律
城市规划师，手工爱好者
啊我好想要那块大磁铁。。。好喜欢磁铁。。。。。。。。。。。
我在想铜管够长的话磁铁就会被加热，加热到一定温度磁场就会消失，接下来就是自由落体了。
引用 的话：我把这个gif重新处理了一下，感觉这样看得更舒服，看出什么不同了吗？（我是不是有强迫症啊）有停顿！不合格！！回去继续做！！！
引用 的话：有停顿！不合格！！回去继续做！！！
铜管感受到变化的磁场会产生电流(最后都变成热消耗了),能量来源是下落的动能,所以磁铁不再按自由落体规律下落了.话说这得多强的磁力才能有如此显著的效果啊???
引用 的话：我把这个gif重新处理了一下，感觉这样看得更舒服，看出什么不同了吗？（我是不是有强迫症啊）好吧,我看出来了...
引用 的话：我在想铜管够长的话磁铁就会被加热，加热到一定温度磁场就会消失，接下来就是自由落体了。不会的，产生的电流在铜管里，铜管会发热，考虑都空气阻力，磁铁的速度不会太大，即铜管的发热量不会太大。即使放在真空环境中，铜管也会与周围物体有辐射换热，温度也不会太高，因为无限长的铜管意思就是铜管表面积无限大
引用 的话：铜管感受到变化的磁场会产生电流(最后都变成热消耗了),能量来源是下落的动能,所以磁铁不再按自由落体规律下落了.话说这得多强的磁力才能有如此显著的效果啊???不是动能哦，是重力势能，因为整个过程磁铁并没有减速，在刚进入铜管时可能会出现减速现象吧，但之后就匀速了。另外确实没想到实验效果会这么明显~
以前用铝管玩过，很有趣滴~~~
引用 的话：我把这个gif重新处理了一下，感觉这样看得更舒服，看出什么不同了吗？（我是不是有强迫症啊）看了别人的回答才看出是哪儿不同……
这回没卡顿了。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。
引用 的话：这回没卡顿了。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。有。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。
科学向就变成PS向了！
引用 的话：有。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。 捏是快进 不是卡顿。。。 ^_^
引用 的话：以前用铝管玩过，很有趣滴~~~是不是铜管会效果好一点点？ 铜比铝的导电效果好嘛~~那银管。。。。
这样子你们会不会激动?
渣了。。。。。。。。。。。。。。。。
如果把铜管再加点液氮呢
引用 的话：如果把铜管再加点液氮呢我怎么看他们一手端着杯子 另一个手直接往杯里倒液氮........还洒出来了.......真的没事么
引用 的话：我怎么看他们一手端着杯子 另一个手直接往杯里倒液氮........还洒出来了.......真的没事么刚查的
引用 的话：刚查的了解了对了 这是液氮基本处于沸点状态的时候,一点点热量就气化了. 但 如果 如果这液氮很冷很冷,比如说-230度 这手是不是就废了
引用 的话：了解了对了 这是液氮基本处于沸点状态的时候,一点点热量就气化了. 但 如果 如果这液氮很冷很冷,比如说-230度 这手是不是就废了其实这方面我也是外行，我也从来没见过液氮。我看他解释的意思是说手放进去时使周围液氮迅速气化，形成了一个空气层，也就是“莱顿弗洛斯特效应”。他也给出了视频，用水做了试验，水在一个很烫的铁板上时会侵润并且爆沸，当这个铁板温度高到一定程度时就会不侵润水了，水就会像露珠一样在上面。（这个现象我高中时发现过，可惜莱顿弗洛斯特比我早生了几百年，唉~）这个现象的产生并不要求液体一定要接近沸点。
引用 的话：其实这方面我也是外行，我也从来没见过液氮。我看他解释的意思是说手放进去时使周围液氮迅速气化，形成了一个空气层，也就是“莱顿弗洛斯特效应”。他也给出了视频，用水做了试验，水在一个很烫的铁板上时会侵...要是温度很低很低 在三五秒之内都不能被加热成气体呢.......一直以液体的姿态接触皮肤
引用 的话：要是温度很低很低 在三五秒之内都不能被加热成气体呢.......一直以液体的姿态接触皮肤应该不会这么长时间吧~总之如果真有什么原因让液氮始终可以侵润手，那估计手确实是废了
突然想到，同样形状的磁铁和石头在海水中下沉会怎样？笔石头沉的慢？
引用 的话：其实这方面我也是外行，我也从来没见过液氮。我看他解释的意思是说手放进去时使周围液氮迅速气化，形成了一个空气层，也就是“莱顿弗洛斯特效应”。他也给出了视频，用水做了试验，水在一个很烫的铁板上时会侵...我工作以后才发现。。。
引用 的话：其实这方面我也是外行，我也从来没见过液氮。我看他解释的意思是说手放进去时使周围液氮迅速气化，形成了一个空气层，也就是“莱顿弗洛斯特效应”。他也给出了视频，用水做了试验，水在一个很烫的铁板上时会侵...好像是说已经蒸发的气体对液体形成了一个“保护层”避免与炙热物体直接接触。 热轧钢厂见到过此现象。
我只想说，这个磁铁的磁性真是够强的
引用 的话：我把这个gif重新处理了一下，感觉这样看得更舒服，看出什么不同了吗？（我是不是有强迫症啊）好顶赞，这样的强迫症越多越好啊~
引用 的话：其实这方面我也是外行，我也从来没见过液氮。我看他解释的意思是说手放进去时使周围液氮迅速气化，形成了一个空气层，也就是“莱顿弗洛斯特效应”。他也给出了视频，用水做了试验，水在一个很烫的铁板上时会侵...轧钢车间的高压水除鳞。
觉得这个应该纳入高中物理课。比现在的有意思多了
引用 的话：好顶赞，这样的强迫症越多越好啊~光是强迫症还好，你看见32楼和33楼的疯子了吗？
每次看到这些就会想到悬磁浮，我觉得这个技术应用到日常生活不远了。。。
俄语 钕磁体铜柱这个是在暗示些啥吧！
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